![]() | ![]() |
354 Несмотря на то что полученные зависимости коэффициента взаимоиндукции проводников лучше отражают реальные соотношения, физическая сущность процесса в них также не отражена. Из выражения для электрической напряженности для переменного тока следует, что Е2 с2 di РоР Rnpdi РэР /),,,/(» +щРеВ2 (оЕщ, — = - М2 =----=----=---- / dt 2nd dt 2п d 2np3c2d 2+пр vere2 n2 coR пр со Rup : 2aiVere2 n2. *-. (8.135) c2 cl d Сопоставим полученное выражение с выражением для волны, распространяющейся вокруг проводника, в котором течет переменный ток: dvn Е2 =---2 ге. дг (8.136) Здесь dvjdr - градиент скорости кольцевых потоков эфира во вторичном проводнике, вызванных поворотом электронов в первичном проводнике; ге- радиус электронов во вторичном проводнике. Магнитное поле, возбужденное в окружающем токонесущий проводник пространстве, распространяется как волна: Н= H(r)smco(t - г!с), (8.137) и, следовательно, кольцевая скорость потоков эфира будет распространяться так же: Vn= Vn0 (r)sin®(/ - r/c), (8.138) откуда dvn VnWffl E2 =-• 2 re =--• 2 re. дг с (8.139) | 355 Сопоставляя данное выражение с выражением (3.63), можем видеть, что ^пр Vn(r) = vere п2а\.-, (8.140) d и, таким образом, процесс наведения ЭДС во вторичном проводнике первичным токонесущим проводником приобретает простой физический смысл: электродвижущая сила во вторичном проводнике создается в результате прохождения градиента волны поперечной скорости эфира, возбуждаемой в пространстве электронами первичного проводника, главные оси которых частично сориентированы вдоль его оси. Определим порядок величин электромагнитной наводки в кабеле при следующих параметрах: сечение провода 0,35 мм2 (Дщ = 0,334 мм), ток в токонесущем проводе 1 = 1 А; длина проводов / = 1 м; расстояние в осях между проводами R = 2 мм; частота переменного тока/= 10 кГц.. ЭДС в обратном проводе можно пренебречь в силу его удаленности. В этом случае наведенная ЭДС во втором проводе составит: ц0 lIcoRi 471' 10-7 -1-1-2тг104 -0,3344 e2i =----=---------= 2,1 мВ. (8.141) 2nd 2п-2 Таким образом, зависимость, полученная на основании концепции близкодействия, не только лучше отражает сущность явления, но и дает существенно более точный результат. К изложенному следует добавить некоторые соображения. В работе [46, с. 166] были измерены наводки на параллельных проводах типа БПВЛ при межосевых расстояниях порядка 2 мм. Была получена линейная зависимость от частоты, причем при токе в токонесущем проводе 1А при частоте 10 кГц было получено на втором проводе 20 мВ/м. Однако здесь следует учесть, что существенную роль при этом имеет электродинамическая составляющая, превышающая значение электромагнитной составляющей. Это связано с тем, что между проводами существует емкостная связь, а сами провода обладают индуктивностью порядка 1,6-2 мкГн/м. Избавиться от электродинамической составляющей можно лишь частично путем |