343 В соответствии с уравнением Бернулли эти давления определятся выражениями: в области а: Р = Р0-рэНе -Vn)2/2; (8.98) в области Ь: Р = Р0~Рэ [ve - (vn - bdvjdr )]2/2; (8.99) Пренебрегая малыми членами, получим разность давлений, действующих на электрон: АР = 2p3vevu, (8.100) где ve - скорость потока эфира на поверхности электрона; vn - скорость потока эфира, созданного электроном, находящимся в первом проводе, на поверхности электрона, находящегося во втором проводе. Если бы электрон во втором проводе был повернут так, чтобы направление его главной оси совпадало с направлением оси проводника, то сила, действующая на один электрон во втором проводе, составила бы величину, равную: F= 2рууДе.сеч.=2рууппге2. (8.101) При учете реального угла са поворота электронов, находящихся во втором проводе, сила воздействия на все электроны второго провода составит: F2 = p3ve 4лге2упа2/2 = еи2упа2/2, (8.102) где е - заряд электрона; п2 -количество электронов во втором проводе. Преобразуем выражение для закона Ампера F IJ2 — =-р0--. (8.103) / And Для тока справедливо соотношение | 344 I = v^eS^^N, (8.104) где vnp - скорость перемещения электронов вдоль проводника; е - заряд электрона; Sip. сеч. - площадь сечения проводника; N - количество электронов в единице объема металла, причем е = p3veSe = Anp3vexe2, (8.105) здесь р3 - плотность эфира; ve - скорость кольцевого потока эфира на поверхности электрона, Se - площадь поверхности электрона; ге -радиус электрона. Подставляя выражение для тока в закон Ампера и учитывая, что р0=1/рэс2, (8.106) получаем F +npi г '?ир1 Л] Vnp2 с еУдр2М2 (j.\ в 'Spp ,\'| а2 с 5'Пр2Л?2 / 4 np3c2d Anp3d ах An а2Ап руег^щ2Ы2 Anp3d Vere2N2 OCj =---■ Апруег^8щ2Д2а2 = p3vu (circ). (8.107) d Здесь vn - скорость потоков эфира, вызванных поворотом электронов в первом проводнике; (circ) - суммарная циркуляция электронов во втором проводнике: vere2N2 щ vn =---; (8.108) d (circ) = 4nvere2S'np2V2a2; (8.109) |