Ацюковский В.А. Общая эфиродинамика. — М.:Энергоатомиздат, 2003

335

собой, так же как и составляющие сил, вызванные вращательным движением эфира также уравновешены между собой.

Рис. 8.8. Уравновешивание давлений, действующих на электрон в магнитном поле

Положение существенно меняется, если внешней силой, например, электрическим полем, электрону придано поступательное движение со скоростью V. В этом случае к скорости потока эфира в электрическом поле vn по поверхности кольца добавляется скорость поступательного движения электрона. Разность скоростей, лежащих в плоскости чертежа в области 1 составит

Av!=Vg + v_n + v, (8.73)

а в области 2 соответственно

Av₂=v_e-v_n + v. (8.74)

Квадраты их соответственно равны

(Avj)² = v_e² + v_n² + 2v_ev_n + v² + 2v_ev + 2v_nv; (8-75)

(Av₂)² = v_e² + v_n² - 2v_ev_n + v² + 2v_ev - 2v_nv. (8.76)

Разность квадратов скоростей в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка, соответственно равна:

Av) = v_e-v_n; Av’₂ = v_e + v_n.

(8.77)

336

Здесь квадраты разностей скоростей составят

(Av \)² = v_e²- 2v_ev_n + v_n²; (8.78)

(Av ’₂)² = v_e² + 2v_ev_n + v_n²; (8.79)

Сумма квадратов скоростей в каждой области будет равна (Avj)² + (Av \f = 2v_e² + 2v_n² + v² + 2v_ev + 2v_nv; (8.80)

(Av₂)² + (Av ’₂)² = 2v_e² + 2v_n² + v² + 2v_ev - 2v_nv; (8.81)

а их разность составит

[(Avi)² + (Av ))²] - [(Av₂)² + (Av ’₂)²] = 4 v_nv. (8.82)

В соответствии с уравнением Бернулли имеем P=p₃C-p₃v²l2 (8.83)

и, следовательно,

AP = 2p₃v_nv. (8.84)

Сила, действующая на эквивалентную поверхность электрона S_1KIi. определится как

F = APS_3KB = 2р S_w v_nv = [Bv], (8.85)

что и соответствует закону Лоренца для движущегося в магнитном поле электрона. При этом, как видно из рис. 8.9, направление силы перпендикулярно направлению движения электрона.