336
Здесь квадраты разностей скоростей составят
(Av \)2 = ve2- 2vevn + vn2; (8.78)
(Av ’2)2 = ve2 + 2vevn + vn2; (8.79)
Сумма квадратов скоростей в каждой области будет равна (Avj)2 + (Av \f = 2ve2 + 2vn2 + v2 + 2vev + 2vnv; (8.80)
(Av2)2 + (Av ’2)2 = 2ve2 + 2vn2 + v2 + 2vev - 2vnv; (8.81)
а их разность составит
[(Avi)2 + (Av ))2] - [(Av2)2 + (Av ’2)2] = 4 vnv. (8.82)
В соответствии с уравнением Бернулли имеем P=p3C-p3v2l2 (8.83)
и, следовательно,
AP = 2p3vnv. (8.84)
Сила, действующая на эквивалентную поверхность электрона S1KIi. определится как
F = APS3KB = 2р Sw vnv = [Bv], (8.85)
что и соответствует закону Лоренца для движущегося в магнитном поле электрона. При этом, как видно из рис. 8.9, направление силы перпендикулярно направлению движения электрона.
337
Рис. 8.9. Появление отклоняющей силы при движении электрона в магнитном поле
8.2.9. Индуктивность. Механизм явления самоиндукции
Присоединенные эфирные потоки уподобляются сжатой пружине, запасшей потенциальную энергию и стремящейся отодвинуть электроны друг от друга. При этом приращение давления будет пропорционально величине тока, проходящего по проводнику.
Для соленоида такое давление будет пропорциональным числу ампервитков лг, приходящихся на единицу его длины /:
iw
р= -. (8.86)
/
В системе МКС единица тока i - [кг-с-2], длины / - [м] и, следовательно, единица измерения давления присоединенных струй составит [кг'м -1 -с-2 ] или [Н] (Ньютон), т. е. ту же, что и для обычного давления.
Работа, совершаемая при сжатии присоединенных потоков эфира, определяется так же, как и работа, совершаемая при сжатии обычной пружины. Если для обычной пружины сила сжатия пропорциональна деформации, т. е.
F = кх, (8.87)
где к - коэффициент упругости, а совершенная работа определится выражением