317
где q - весь заряд, находящийся внутри сферы; D = p3vK - поток кольцевой скорости плотности эфира, или, иначе, поток электрической индукции. Полученное выражение соответствует теореме Гаусса.
Процесс возникновения электрического поля при появлении на поверхности электрода упорядоченных зарядов заключается в том, что вихревое движение каждой трубки начинает распространяться вдоль оси трубки. При этом на торце трубки движение эфира лежит в плоскости, перпендикулярной оси трубки, и поэтому скорость распространения электрического поля в вакууме равна скорости второго звука в эфире - скорости распространения поперечного движения, обеспечиваемой вязкостью эфира, это и есть скорость света. Скорость распространения электрического поля в каком-либо материале меньше в кр раз,
К = fpjp3 (8.22)
рш - плотность эфира, вовлекаемого в движение электрического поля в материале; рэ - плотность эфира в свободном пространстве.
В оптических средах кр = п, т.е. равно показателю преломления. Обычно показатель преломления находится в пределах 1,4-1,6, поэтому плотность эфира, вовлекаемого в движение в электрическом поле, больше плотности свободного эфира всего в 2-2,5 раза, т. е. составляет величину около 2'10_и кг ,м~3 .
Сопоставляя ее с массовой плотностью тех же оптических стекол, составляющей величину порядка (2,65—3)' 103 кг'м-3 , видим, что в движение в электрическом поле вовлекается весьма небольшая часть эфира, порядка 10 14 от всей массы эфира, образующей материал. В металлах, возможно, эта доля больше.
8.2.4. Конденсатор (электроемкость)
Рассмотрим заряженный конденсатор, на одной из пластин которого помещен заряд q, а на другой —q. Наличие равных и противоположных по знаку зарядов означает, что на внутренней поверхности одной из пластин сосредоточено элементарных зарядов
п = qle, (8.23)
создавших поле из п вихревых трубок, концы которых все входят во вторую пластину, т.е. число вышедших из одной пластины трубок равно числу вошедших во вторую пластину этих же трубок. Если бы заряды
318
не были равны или имели один и тот же знак, такого равенства не было бы.
Площадь поперечного сечения одной трубки составит (в среднем)
S0 = SJn, (8.24)
где SK - площадь пластины конденсатора, а скорость кольцевого движения по периферии трубки равна
v0 = Г12пг0, (8.25)
где Г— интенсивность циркуляции эфира в трубке.
При изменении площади трубки за счет увеличения числа этих трубок - увеличения заряда на пластинах - плотность эфира в трубках р будет изменяться по сравнению с плотностью эфира в свободной среде
Рэ'
plp3 = SJS = г02/г2. (8.26)
Как показано в [42-44], уравнение Бернулли применимо к винтовому потоку в целом. Разность давлений в элементарной струйке на периферии вихря и в свободном эфире составляет
АР = ру 212, (8.27)
а для вихревой трубки кругового сечения в среднем падение давления вдоль трубки составляет [16, с. 115]
АР = ру 2/4, (8.28)
для трубок некругового сечения
kpj"2
АР = кру 2 =--. (8.29)
4л2г2
Здесь к - коэффициент пропорциональности, учитывающий форму сечения трубки.
Поскольку расход газа в каждой трубке
+сро = vp = const, (8.30)
получаем