261
Е
mv2 4тА02оэ„2 m С2 ю„2 С р
2 2 2та>„4 2 а>„2
С2т2 4402 R2
2 п2 С2 п2
(7.34)
В этом случае разность энергий колебаний поверхности вихря при изменении числа стоячих волн составит:
1 1
AE=R’(---), (7.35)
п2 и22
что в точности соответствует формуле Бальмера при А’ = hcR.
Таким образом, вихревая модель атома соответствует функциональным зависимостям квантовой механики.
Постоянная Планка h есть коэффициент пропорциональности между частотой вращения вихревого образования эфира и его энергией и не является величиной, свойственной только микромиру. Физический смысл постоянной Планка заключается в том, что это есть порция энергии, которую нужно сообщить электрону или другой вихревой
частице для увеличения частоты вращения на 1 с-1:
h = AE/Av, (7.36)
а величине А = А/2л соответствует приращение энергии при увеличении скорости вращения на 1 рад/с.
Рассмотрим принцип запрета Паули. Как известно, в 1925 г. Паули ввел свой принцип запрета, состоящий в том, что двум электронам запрещается находиться в одном и том же состоянии [20-22], или, иначе, в одном атоме не может находиться двух электронов, имеющих одинаковый набор квантовых чисел. В значительной степени это правило классической механики, утверждающей, что в одно и то же время два тела не могут занимать одно и то же место в пространстве. При описании атомных систем, однако, во внимание следует принимать не только собственные координаты тела, но еще и три координаты импульса.
262
Особенности учета координат импульса в значительной степени проясняются, если учитывать взаимодействие электронных оболочек и отдельных электронов, составляющих эти оболочки, между собой.
Если из вероятностной модели вытекает, что точечные электроны могут находиться в одной и той же точке пространства, но двигаются при этом в разные стороны, то из эфиродинамической модели вытекает, что в таких общих точках соприкасаются соседние вихри, и никаких противоречий не возникает вообще.
Аналогично обстоит дело и с так называемыми законами сохранения.
Прежде всего, следует отметить, что некоторые законы сохранения, используемые в квантовой механике, прямо совпадают с общими законами механики макромира, что, вообще говоря, прямо вытекает из представлений об общих физических инвариантах. Такими законами являются:
закон сохранения энергии.
П mkvk2
W=I, +U(rur2,....rn), (7.37)
k= 1 2
где U - потенциальная энергия;
закон сохранения количества движения (импульса) .
п дЬ п
Р = S = S mkvk = const, (7.38)
k=\ dvk k= 1
где функция Лагранжа для замкнутой системы определяется выражением
И mkv2 drk
L = Z---U(rb г.....#•„); \k=--; (7.39)
k=\ 2 dt
закон сохранения момента количества движения.
п п
М=2 [г/ Р/] =2 [rkmkvk]= const. (7.40)
£=1 k=1