Ацюковский В.А. Общая эфиродинамика. — М.:Энергоатомиздат, 2003

191

На участок поверхности протона, на котором направления внешнего потока и потока на поверхности протона совпадают, падение давления составит:

А Р_х= p₃(v_u - v_T)² cos²a/2 (6.6)

Здесь а - угол между направлением внешнего потока и направлением тороидального движения эфира на поверхности протона.

На таком же участке, находящемся на противоположной стороне протона, падение давления составит:

А Р₂= р₃ (v_n + v_T)² cos²a/2. (6.7)

И на протон будет действовать момент, определяемый разностью этих падений давлений:

А Р = А Р₂-А Р_х = 2p₃v_u v_T cos²a. (6.8)

Эта разность давлений по всей поверхности протона создаст механический момент, разворачивающий протон так, чтобы потоки эфира на внешних сторонах протона оказались антипараллельны направлению внешнего потока.

Имея в виду, что взаимодействие тороидального движения с внешним потоком происходит в поперечном направлении за счет вязкости со скоростью света, в качестве скорости набегающего потока в выражение следует подставить v_n = с = 3 -10⁸ м/с. Тогда для магнитного момента будет справедливо выражение

\у_р = кжрзСУ_т§_рх_р =k’p₃cv_TV_p, (6.9)

где к’ - коэффициент, учитывающий форму протона и направления углов поверхностных участков относительно набегающего потока эфира; р - плотность эфира в свободном пространстве, с - скорость света; v_T - скорость эфирного потока на поверхности протона в районе его экватора; S_p, r_p. I'_р - соответственно площадь поверхности, радиус и объем протона.

Таким образом, физическая сущность магнитного момента протона - механический момент, который будет испытывать протон, ось которого расположена перпендикулярно направлению набегающего потока эфира, движущегося со скоростью света.

192

Скорость тороидального движения эфира на поверхности протона проще всего найти из представлений об эквивалентном круговом токе.

Магнитный момент протона составляет 2,79ц_я, где ц_я - ядерный магнетон, равный 5,05-10^-27 Дж-Тл^-1, т.е. 1,41-10^-26 Дж -Тл^-1 .

Как известно, магнитный момент протона может быть определен как магнитный момент некоторого кругового тока /, текущего в замкнутом контуре, площадь которого равна S:

M=iS. (6.10)

Из эфиродинамической модели протона видно, что диаметр такого контура примерно равен радиусу протона. Из закона полного тока следует, что напряженность магнитного поля составляет величину

i

Н =-, (6.11)

2пг

где г = г_р!2. Таким образом, получаем для протона

,-26

Рр р_р 1,41 • 10'

Н= =-=-= КГ А/м. (6.12)

2nrS л² Гр 7Т²1,12³-10“⁴⁵

Как будет показано в главе 8, магнитное поле физически представляет собой поток эфира, а напряженности магнитного поля соответствует скорость потока эфира в структуре магнитной силовой линии. Значению 1 А/м соответствует скорость потока в 376,65 м/с. Следовательно, скорость потока эфира на поверхности протона будет равна

v_T = 376,65-10¹⁸ = 3,76-Ю²⁰ м/с.

Разумеется, весь расчет носит весьма приближенный характер.

Физическая сущность электрического заряда протона. Протон -вращающийся тороид шарообразной формы с радиусом х_р создает в окрестности поле вращения. Тороидальное движение размывает вращающийся слой, поэтому скорость кольцевого движения среды на расстоянии г от центра шара составит