Ацюковский В.А. Общая эфиродинамика. — М.:Энергоатомиздат, 2003

190

Масса протона, как известно, равна [Яворский ] т_р = 1,67-10 кг.

Средняя плотность протона определится из соотношения:

p_p = m_pIV_p= 1,67-10^-27/5,9-10^-45 = 2,8-10¹⁷ кг/м³ (6.4)

Поскольку стенки протона должны быть уплотнены до критического значения, можно утверждать, что эта плотность одинакова как у центра тороида, так и у его поверхности. Во всех поперечных сечениях протона должно соблюдаться соотношение:

vJS_T = const, (6.5)

где v_T - скорость тороидального потока; .S', - общая площадь сечения тороидального потока эфира в протоне, и оно не определено относительно каждого из сомножителей. Однако вблизи центра площадь сечения для потока значительно меньше, чем у поверхности, поэтому скорость перемещения струй эфира вблизи центра должна быть существенно больше, чем у его краев. Строгий расчет здесь затруднен.

Близость формы протона к шарообразной позволяет произвести оценочный расчет скорости движения амеров на поверхности протона.

Значение тороидальной скорости на поверхности протона можно попытаться найти из значения магнитного момента протона.

Физическая сущность магнитного момента протона

определяется как максимальное значение реального механического момента, воздействующего на частицу, попавшую во внешнее сильное магнитное поле, т.е. в поток эфира (рис. 6.2).

Рис. 6.2. Возникновение вращающего момента при попадании протона в ламинарный поток эфира: 1 - зона пониженного давления; 2 - зона повышенного давления

191

На участок поверхности протона, на котором направления внешнего потока и потока на поверхности протона совпадают, падение давления составит:

А Р_х= p₃(v_u - v_T)² cos²a/2 (6.6)

Здесь а - угол между направлением внешнего потока и направлением тороидального движения эфира на поверхности протона.

На таком же участке, находящемся на противоположной стороне протона, падение давления составит:

А Р₂= р₃ (v_n + v_T)² cos²a/2. (6.7)

И на протон будет действовать момент, определяемый разностью этих падений давлений:

А Р = А Р₂-А Р_х = 2p₃v_u v_T cos²a. (6.8)

Эта разность давлений по всей поверхности протона создаст механический момент, разворачивающий протон так, чтобы потоки эфира на внешних сторонах протона оказались антипараллельны направлению внешнего потока.

Имея в виду, что взаимодействие тороидального движения с внешним потоком происходит в поперечном направлении за счет вязкости со скоростью света, в качестве скорости набегающего потока в выражение следует подставить v_n = с = 3 -10⁸ м/с. Тогда для магнитного момента будет справедливо выражение

\у_р = кжрзСУ_т§_рх_р =k’p₃cv_TV_p, (6.9)

где к’ - коэффициент, учитывающий форму протона и направления углов поверхностных участков относительно набегающего потока эфира; р - плотность эфира в свободном пространстве, с - скорость света; v_T - скорость эфирного потока на поверхности протона в районе его экватора; S_p, r_p. I'_р - соответственно площадь поверхности, радиус и объем протона.

Таким образом, физическая сущность магнитного момента протона - механический момент, который будет испытывать протон, ось которого расположена перпендикулярно направлению набегающего потока эфира, движущегося со скоростью света.