120
Более точная теория приводит к замене множителя 1/3 на коэффициент (р, зависящий от характера взаимодействия молекул. Так, для молекул, сталкивающихся как гладкие твердые шары, ср = 0,499. Более точные модели сил взаимодействия приводят к тому, что коэффициент ср оказывается возрастающей функцией температуры. Для эфиродинамики на данном этапе ее развития подобные вопросы ставить рано.
Коэффициенты переноса к и г/ не зависят от плотности газа, так как произведение Лр не зависит от р. Вязкость газа растет с повышением температуры пропорционально л[т .
3. Перенос энергии. При наличии в газе области с различными среднестатистическими скоростями составляющих газ частиц -различными температурами - возникает термодиффузия, в результате которой температуры могут выравниваться, если тепло не рассеивается непрерывно в пространстве и если к этим областям не подводится тепло извне. В противном случае устанавливается некоторый градиент температур.
Перенос тепла через единицу поверхности определяется уравнением Фурье [4, с. 210]:
dQ = - kdSdtdTldx, (4.51)
где к = rjcv - коэффициент теплопроводности, численно равный количеству теплоты, переносимому через единицу поверхности за единицу времени при градиенте температуры, равном единице; dT/dx -градиент температуры.
Разность слоев пограничного слоя определяется выражением [8, с. 285, 315]
А Т= (Aufllcp, (4.52)
где А и - перепад скоростей слоев; сР - теплоемкость газа при постоянном давлении.
Связь динамической вязкости и температуры в пограничном слое определяется выражением
r/lri0 = (TIT0f, 0,5 <£<1.
(4.53)
121
Таким образом, в пограничном слое, в котором имеет место существенный градиент скоростей, температура газа понижена и соответственно понижена его вязкость. Это имеет большое значение для стабильности вихревых образований эфира.
Уравнение распространения тепла в эфире, как и в любом газе, определяется выражением [9, с. 447—455]:
Tt = aAT-flcvp, а = кт !сурэ, (4.54)
где Т(М, t) - температура точки М(х, у, z) в момент /; кт = const -коэффициент теплопроводности, а - коэффициент температуропроводности;/- плотность тепловых источников.
Поступательная форма движения эфира (рис. 4.3)
1. Ламинарное течение. Ламинарное течение газа возникает при наличии разности давлений в двух областях пространства. При поступательном движении газа диффузионное движение сохраняется, однако на хаотическое движение молекул накладывается упорядоченное движение молекул в общем направлении. Вращательное движение объемов газа при этом отсутствует. При поступательном движении может происходить деформация объемов газа.
Математическими выражениями, описывающими поступательное движение эфира при ламинарном течении, являются известные уравнения гидромеханики для сжимаемого вязкого газа, в том числе:
уравнение Бернулли, отражающее сохранение энергии в струе газа (сумма кинетической и потенциальной энергий в струе газа сохраняется в любом сечении струи):
v2/2 +1 dP/p = const; (4.55)
уравнение состояния:
RT NB(T) ТДСРГ)
Р= [1+-+-+...]; (4.56)
V V V2