- 211 -
на основе диффузионного движения.
Как бчло показано в тле, частицн вещества представляют собой ви-хревче образования эфира. В вихревчх же образованиях газа температура ниже, чем температура окружающей вихри среди. Блогодаря термодиффузионному процессу происходит теплообмен мелщу вихрем и окружающей его средой. В результате теплообмена температура вихря должна непрерчвно повчшаться за счет притока тепла из окружающей вихрь средч, а температура окружающей вихрь средч должна снижаться. Таким образом, вокруг каждого вихря эфира имеет место неустановившийся термодинамический процесс, время завершения которого зависит от многих составляющих, в частности, от разности плотностей эфира в вихре и в свободном пространстве, от качества теплового контакта поверхности вихря и свободного эфира, от разности температур вихря и свободного эфира и от ряда других факторов.
По мере удаления от вихрей эфира - частиц вещества температура эфира повчшается до некоторого значения , характеризующего температуру эфира в свободном от вихрей пространстве /рис. 8.1/.
Под температурой эфира, как и всякого газа, подразумевается величина, характеризующая его термодинамическое состояние, связанная с энергией хаотического поступательного движения его частиц. Температура определяется вчражением [з ]:
7 /8.1/
ЗЯ
где
с - средняя скорость перемещения амеров в пространстве;
/6 - универсальная газовая постоянная.
Давление же в газе в свободном и неограниченном пространстве связано с темпеоатурой соотношением: *
/> = = /э^7, /8.2/
3
где - плотность газа в свободной среде.
Следовательно, для анализа распределения давлений в газоподобной среде необходимо рассматривать распределение плотностей газа и распределение температур. Однако само по себё давление никак не влияет на появление силч, стремящейся сместить тело из одной точки пространства в другую. Причиной появления такой силч может являться л"'"т- разность давлений, действующих на тело с противополож-нчх сторон. Эта разность может появиться только в том случае, если в пространстве имеется градиент давлений.
- 212 -
Результирующая сила, действующая со сторонч среды на тело, например, на второй вихрь - замкнутое тороидальное кольцо, будет пропорциональна градиенту давления и размеру вихря /при условии малости размера этого вихря по сравнению с расстоянием от тела, создавшего температурное поле/. Эта сила составит:
/= = ^ , „УЛ /8.3/
где
J1, - площадь поперечного сечения вихря, испытывающего силу со стороны средч;
* расстояние, эквивалентное длине параллелипипеда, испчтч-вающего ту же силу, что и рассматриваемый вихрь.
Можно показать, что при постоянном значении градиента давления в среде сила, действующая на тело, не зависит от ориентации тела в пространстве. Так для параллелипипеда со сторонами , у ,F , равными соответственно я, ^ , с , при ориентации сторонч по оси , вдоль которой действует градиент давлений, получим /рис. 8.2/ разность давлений на гранях:
А/* = ^ -/? = ^
и площадь сечения
-Г =4?с .
Общая же сила составит
yf* /8.4/
Цри ориентации же вдоль оси д сторонч ^ имеем:
^ -/> а площадь сечения
.Г =<?с .
Следовательно, сила, действующая на тело, и в этом случае будет равна
Для шара
и следовательно,
=.LL,e3 = i,i3ir