- 163 -
начнется такой переход, своего рода "игра нихреыпс колец", описанная Н.Е.Жуковским [43 J. При этом энергия вихрен тратится на перемещение электрона в том же направлении, в котором он двигался разогнавшим его электрическим полем. В этом проявляется механизм самоиндукции /рис. 6.14/.
Целесообразно отметить одно интересное обстоятельство, связанное с образованием присоединенном вихрей. Для образования очередного вихря на периферии, на которче распадается вся система присоединенных вихрей, необходимо определенное количество эфира и энергии. Однако, начиная с некоторого минимума энергии, приходящейся на единицу длинн присоединенного вихря, вихрь уже не может образоваться. Отсща следует, что распространение магнгтного поля от проводника, по которому течет ток, вчзчвающий это поле, носит пре-дельнчй характер /рис. 6.15/. Начиная с некоторой напряженности, весьма, возможно, малой, магнитнче силовче линии перестают образо-вчваться. Увеличение тока приводит к увеличению расстояния, на которое распространяется магнитное поле. Таким образом может бить разрешен энергетический парадокс прямолинейного проводника.
Изложеннче предположения относительно несложно проверить путем измерения индуктивностей на различнчх величинах токов: при увеличении тока, проходящего через индуктивность, при сохранении часто-тч величина индуктивности катушек должна несколько увеличиваться. Сами измерения должнч при этом проводиться на предельно малчх токах.
При образовании внешних присоединеннчх вихрей возможно слияние нескольких присоединенных вихреи в оищии вихрь, на что бчло обращено внимание академиком В.Ф.'Литкевичем в его работе "Магнитнчй поток и его преооразования" [33 1. Такое слияние возможно потому, что,в отличие от вихревчх труоок электрического поля, в которчх суммарное перемещение эфира вдоль трубок равно нулю, вихревче трубки магнитного поля имеют поступательной поток вдоль оси труоки по всему сечению труоки, при этом для всех труоок магнитного поля параметр А = постоянен. Постоянство параметра А для всех трубок магнитного поля определено тем обстоятельством, что ооразо-вание вихревчх труоок магнитного поля происходит в результате закручивания потоков афмра поверхностью электронов, для которых параметр А также постоянен.
Изложенная модель существенно отличается от модели, предложенной В.Ф.Миткевичем. Здесь электрон является не малозначащим сопутствующим фактором, как э!*о следует из предложений В.Ф. Литкевича,
- 164 -
Рис. 6.15. Предельность распространения магнитного поля вокруг проводника с током.
Рис. 6.16. Пересечение вторичного проводника вихревыми винтовыми линиями - электромагнитная индукция.
Рис. 6.17. Механизм электромагнитной индукции.
Рис. 6.18. Наведение э.д.с. во вторичном контуре а/ от одиночного проводника; б/ от рамки.