Ацюковский В.А. Введение в эфиродинамику. Деп. рукопись № 2760-80, ВИНИТИ, 1980

В начало   Другие форматы (PDF, DjVu)   <<<     Страница 157   >>>

  

- 157 -

емый каждой из них, составляет

^ 4ТГ

%* = —' ^-12/

при этом для каждой труоки в соответствии о теоремами 1'ельмголь-ца [7,8 ^на всем протижении ее сохраняется для каждой элементарной струйки циркуляция и момент количества движения:

/" = 272^ ж = лмИ/ =г^// /6.13/

Давление, оказываемое на внесенный в трубку заряд /внесенное тороидальное винтовое кольцо/, составит:

^ '** 16 Д* ^2^

то есть это давление будет пропорциональным плотности вихревчх трубок электрического поля.

Рассмотрим заряженный конденсатор, на одной из пластин которого помещен заряд q,, а на другой - Наличие равных и противоположных по знаку зарядов означает, что на внутренней поверхности одной из пластин сосредоточено

V = yL /6.15/

элементарных зарядов, создавших поле из V вихревых трубок, концы которых все входят во вторую пластину, то есть число вышедших из одной пластины трубок равно числу вошедших во вторую пластину этих же трубок. Если бы заряды не бчли равны или имели один и тот же знак, такого бы равенства не было бы.

Площадь поперечного сечения одной трубки составит /в среднем/

JL—,2

а скорость кольцевого движения по периферии, трубки будет равна

% =-L- /6.17/

* 272.

При изменении площади трубки за счет увеличения числа этих трубок - увеличения заряда на пластинах плотность газа в трубках будет изменяться:

^ /6.18/

А ^ а.2

Как показано в работах [[41 - 45 j , уравнение Бернулли применимо к винтовому потоку в целом. Разность давлений в элементар-

-& = -4-2 4 2/, /6.16/

- 158 -

яой струйке на периферии вихря и в свободной эфире составит:

/6.19/

2

а для вихревой трубки в среднем падение давления вдоль труоки по сравнению с давлением в свободной среде, если трубка имеет круговое сечение, составит [23, с. 115]:

, /g 20/

4

а для трубок некругового сечения

ж О /) /* 2

Af = /Г - . /6.21/

Если же среда между пластинами приводит к изменению плотности эфира в трубках, то поскольку расход газа в каждой трубке

%/Ь = %* =<г^/ , /6.22/

получим:

= /Г =*- - ^ ; /6.23/

где ^ — относительная плотность эфира в. вихревой трубке в диэлектрике.

Общая сила, действующая на пластину конденсатора, составит:

/- _g^2 . ^ ^

а энергия конденсатора окажется равной

tV - . /ь.&/

/ 2'.'^

Таким образом, физический смысл диэлектрической проницаемости отношение плотности эфира в вихревых труоках в среде /дмэелек-трике/ к плотности эфира в вихревой трубке в вакууме /в свободном от вещества эфире/.

Рассмотрим движение электрона - винтового вихревого тороидального кольца уплотненного эфира в винтовом вихревом поле эфира -электрическом поле.

Во-первих, попав в вихревое поле, созданное также винтовыми тороидальными образованиями эфира, электрон вынужден развернуться так, чтобы плоскость его кольцевого движения совпала с плоскостью кольцевого движения эфира в трубках. Во-вторых, под действием раз—