- 156-
6.3. Электррчагнитнче величянч у явления.
Винтовое тороидальное кольцо распространяет в среде винтовое тороидальное движений, составляющие которого - тороидальное движение и кольцевое движение отличаются друг от друга структурой, способом распространения и закономерностью распределения в пространстве.
Кольцевое движение эфира отождествляется с элетрической индукцией.
Как легко видеть из рис. 6.12,в вихревой трубке, образованной в среде винтОвчм тороидальном кольцом, потоки эфира движутся не только по кольцу в плоскости, перпендикулярной оси трубки, но и параллельно этой оси. При этом в центральной части вихревой трубки эфир движется от винтового тороида, а по периферии - к винтовому тороиду, так что общее количество поступательного движения эфира вдоль трубки в среднем равно нулю. Такие поступательное движение имеет большое значение, поскольку, будучи рсзнчм по величине и направлению на разнчх расстояниях от оси трубки, это движение создает различнче значенм напряженности винтового движения. На оси трубки винтовое движение имеет один знак, на периферии - противоположной. Кал показано в работах [ 39,40], суммироваться могут лишь винтовче потоки, у которчх напряженность винтового движения постоянна и одинакова. Такое винтовое движение удовлетворяет уравнениям:
2^ = А?; /6.8/
^ .9/
^ *2'
при ЭТОМ ' ^
руъя'б/—= С(7/Э.Г^ /6.10/
т.е. вдоль линий тока отнозение
/6.11/
Ничего подооного для вихревчх труоок электрической индукции нет, следовательно, суммироваться потоки этих вихревчх труоок не могут, а могут лгзь развиваться в продольном направлении, скользя по поверхности друг друга, и смещаться в поперечном направлении под давлением соседних вихревчх труоок.
Для одиночного зяряда полнчй угол, занимаемой кольцевчм движением, составляет 4 Г, следовательно, для /7 Труоок угол, занима-
- 157 -
емый каждой из них, составляет
^ 4ТГ
%* = —' ^-12/
при этом для каждой труоки в соответствии о теоремами 1'ельмголь-ца [7,8 ^на всем протижении ее сохраняется для каждой элементарной струйки циркуляция и момент количества движения:
/" = 272^ ж = лмИ/ =г^// /6.13/
Давление, оказываемое на внесенный в трубку заряд /внесенное тороидальное винтовое кольцо/, составит:
^ '** 16 Д* ^2^
то есть это давление будет пропорциональным плотности вихревчх трубок электрического поля.
Рассмотрим заряженный конденсатор, на одной из пластин которого помещен заряд q,, а на другой - Наличие равных и противоположных по знаку зарядов означает, что на внутренней поверхности одной из пластин сосредоточено
V = yL /6.15/
элементарных зарядов, создавших поле из V вихревых трубок, концы которых все входят во вторую пластину, то есть число вышедших из одной пластины трубок равно числу вошедших во вторую пластину этих же трубок. Если бы заряды не бчли равны или имели один и тот же знак, такого бы равенства не было бы.
Площадь поперечного сечения одной трубки составит /в среднем/
JL—,2
а скорость кольцевого движения по периферии, трубки будет равна
% =-L- /6.17/
* 272.
При изменении площади трубки за счет увеличения числа этих трубок - увеличения заряда на пластинах плотность газа в трубках будет изменяться:
^ /6.18/
А ^ а.2
Как показано в работах [[41 - 45 j , уравнение Бернулли применимо к винтовому потоку в целом. Разность давлений в элементар-
-& = -4-2 4 2/, /6.16/