- 101 -
число протонов и нейтронов для этого достаточно. Следовательно, изотоп нестабилен и должен распадаться, что и происходит реаль-яо с Т = 10 ** с с выделением энергии:
3^*^+^ /4.49/
Для этого изотопа наиболее реальными вариантами структур являются две - объемная, при которой два нейтрона размещены соосно, а протоны - симметрично по бокам, и плоская, в которой один протон сдвинут в сторону /образуется из объемной путем переориентации спинов /рис. 4.17 а,б/. Ожидаемое значение спина в обоих случаях - 1/2.
У изотопа gi*' энергия взаимодействия составляет 31,9948 мэВ* >В^ , спин равен I. Можно предположить, что
{?/,= .*+.27, /4.50/
то есть к альфа-частице подсоединен дейтрон. Возможны как объемный /рис. 4.18а/, так и плоский /рис. 4.186/ варианты структур.
Добавление седьмого нуклона в изотопе в плоском варианте хорошо объясняет относительно большой добавок энергии в 7,25 мэВ
- заполнение пустующего места в ядре. Спин 3/2 говорит об ориентировании седьмого нуклона параллельно спину -2? .
Присоединение восьмого и девятого нуклонов - пятого и шестого нейтронов наиболее вероятно с одной из внешних сторон системы между протонами, при этом нейтрон с малой энергией присоединения должен располагаться между протонами альфа-частицы, а последний нейтрон - между пятым нейтроном и третьим протоном.
Бериллий.
В таблице 4.13 приведены характеристики изотопов бериллия.
|
А |
Е,мэВ |
лЕ.мэВ |
1" |
к |
^ . | |
|
7 |
37.6012 |
3/2- | ||||
|
8 |
56.5006 |
18.9 |
0 + | |||
|
9 |
58.1657 |
1.66 |
3/2- |
-1.1776 |
0.03 | |
|
10 |
64.9777 |
6.83 |
0 + |
1.22 | ||
|
11 |
65.478 |
0.5 |
1/2+ | |||
|
12 |
— |
Нижний слой Верхний слой
Г?
Рис. 4.19. Структура ядра ^ Be.
Верхний слой
Рис. 4.20. Структура ядра ^ Be.
Рис. 4.21. Структура ядер ^ Be