Ацюковский В.А. Введение в эфиродинамику. Деп. рукопись № 2760-80, ВИНИТИ, 1980

- 100 -

Нижний слой Верхний слой

а/

б/

Рис. 4.18. Структура ядра

- 101 -

число протонов и нейтронов для этого достаточно. Следовательно, изотоп нестабилен и должен распадаться, что и происходит реаль-яо с Т = 10 ** с с выделением энергии:

3^*^+^ /4.49/

Для этого изотопа наиболее реальными вариантами структур являются две - объемная, при которой два нейтрона размещены соосно, а протоны - симметрично по бокам, и плоская, в которой один протон сдвинут в сторону /образуется из объемной путем переориентации спинов /рис. 4.17 а,б/. Ожидаемое значение спина в обоих случаях - 1/2.

У изотопа gi*' энергия взаимодействия составляет 31,9948 мэВ* >В^ , спин равен I. Можно предположить, что

{?/,= .*+.27, /4.50/

то есть к альфа-частице подсоединен дейтрон. Возможны как объемный /рис. 4.18а/, так и плоский /рис. 4.186/ варианты структур.

Добавление седьмого нуклона в изотопе в плоском варианте хорошо объясняет относительно большой добавок энергии в 7,25 мэВ

- заполнение пустующего места в ядре. Спин 3/2 говорит об ориентировании седьмого нуклона параллельно спину -2? .

Присоединение восьмого и девятого нуклонов - пятого и шестого нейтронов наиболее вероятно с одной из внешних сторон системы между протонами, при этом нейтрон с малой энергией присоединения должен располагаться между протонами альфа-частицы, а последний нейтрон - между пятым нейтроном и третьим протоном.

Бериллий.

В таблице 4.13 приведены характеристики изотопов бериллия.