В результате в среде, окружающей вихревой кольцевой тор появится градиент давления, что приведет к появлению составляющих сил, стремящихся сблизить вихри независимо от их ориентации и знаков винтового движения в них. Градиент давления в сре^де, кроме того, приведет к смещению частиц эфира в сторону вихря и непрерчвному втеканию амеров в вихрь. Такое поступление амеров из внешней по отношению к вихрю среди приведет к увеличению массч вихря. Поступление эфира в вихрь будет продолжаться до тех пор, пока вихрь будет существовать.
Различнее формч движений средч, вчзваннче винтовчми вихревыми тороидами являются причиной взаимодействия этих тороидов между собой.
- 80-
4.3. Пограничное /сильное ядерное/ и дпстанциом"ое /злектро-магнитное/взаимодействия винтовчх вихревых колец /нуклонов/.
Как било показано в предыдущем разделе, движение газа в окрестностях вихревого винтового тороидального кольца можно разделить на две области - пограничнчй слой, характеризующийся чрез-. вччайно большим изменением скоростей и занимающий весьма незначительную область толщиной порядке 0,1 Ферми, и остальное пространство, в котором градиент скоростей невелик и, в основном, подчиняется обччнчм законам вихревого движения. Соответственно разли-чнч будут и силы, и поведение двух вихрей в зависимости от того, в каком слое эфира друг относительно друга они взаимодействуют /рис. 4.10/.
Если взаимодействие двух винтовчх вихревчх колец происходит "на расстоянии, соизмеримчм с толщиной пограничного слоя, то поверхности вихрей, примчкаюзие друг к другу, попадут в пограничное слои, в тс время как противоположнче сторонч вихрей ока^тся в области нормальнчх градиентов скоростей эфира. Если же взаимодействие колец происходит вне пограничного слоя, то обе сторонч кольца попадут в область нормального градиента скоростей.
Силч, действующие на вихри в первом случае будут существенно превчшать силч, действующие на вихри во втором случае.
Как в первом, так и во втором случаях взаимная ориентация вихрей будет определяться тороидальнчм движением газа, поэтому потоки газа на поверхностях вихрей, обращенных друг к другу, будут направлены в разные стороны, блогодаря чему давление газа в промежуточном между вихрями слое газа будет снижено относительно внешнего давления.
Из уравнения Бернулли
с учетом зависимости плотности от давления для сжимаемого газа
/4.34/
/4.35/
вытекает, что
-I----L=f /4.36/
jr -I У*
Следовательно,