- 80-
4.3. Пограничное /сильное ядерное/ и дпстанциом"ое /злектро-магнитное/взаимодействия винтовчх вихревых колец /нуклонов/.
Как било показано в предыдущем разделе, движение газа в окрестностях вихревого винтового тороидального кольца можно разделить на две области - пограничнчй слой, характеризующийся чрез-. вччайно большим изменением скоростей и занимающий весьма незначительную область толщиной порядке 0,1 Ферми, и остальное пространство, в котором градиент скоростей невелик и, в основном, подчиняется обччнчм законам вихревого движения. Соответственно разли-чнч будут и силы, и поведение двух вихрей в зависимости от того, в каком слое эфира друг относительно друга они взаимодействуют /рис. 4.10/.
Если взаимодействие двух винтовчх вихревчх колец происходит "на расстоянии, соизмеримчм с толщиной пограничного слоя, то поверхности вихрей, примчкаюзие друг к другу, попадут в пограничное слои, в тс время как противоположнче сторонч вихрей ока^тся в области нормальнчх градиентов скоростей эфира. Если же взаимодействие колец происходит вне пограничного слоя, то обе сторонч кольца попадут в область нормального градиента скоростей.
Силч, действующие на вихри в первом случае будут существенно превчшать силч, действующие на вихри во втором случае.
Как в первом, так и во втором случаях взаимная ориентация вихрей будет определяться тороидальнчм движением газа, поэтому потоки газа на поверхностях вихрей, обращенных друг к другу, будут направлены в разные стороны, блогодаря чему давление газа в промежуточном между вихрями слое газа будет снижено относительно внешнего давления.
Из уравнения Бернулли
с учетом зависимости плотности от давления для сжимаемого газа
/4.34/
/4.35/
вытекает, что
-I----L=f /4.36/
jr -I У*
Следовательно,
- 81 -
/4.37/
где ^ - давление в слое, движущимся со скоростью , полу^шл*
Г)/- '
откуда
2f. = - ij 2/
и наконец,
/О - ^ 1^
Так№! образом, давление зависит на поверхнос1'и вихря не только от скорости потока непосредственно на самой поверхности, но п от градиента изменения скорости в направлении, перпендикулярном течению потока.
Уменьшение давления в слое газа между вихрями заставляет вихри прижиматься друг к другу с силой, определяемой площадью вихрей и разностью давлений в свободной среде и в промежуточном слое. При этом из двух возможных способов соединений вихрей более устойчивым будет то, при котором вихри взаимодействуют боковыми сторонами, поскольку при этом длина общего потока газа будет меньше, что соответствует минимуму энергии системы или максимуму энергии связи /рис. 4.11/.
Очевидно, что если один из вихрей имеет помимо тороидального еще и кольцевое вращение, то градиент скорости будет еще больше, и сила взаимодействия между вихрями будет также большей, чем в случае, когда кольцевого вращения нет.
На основании изложенного можно ожидать, что если нуклоны представляют собой кольцевые вихри, то при сопряжении их боковыми поверхностями в пределах пограничного слоя силы взаимодействия будут различаться в зависимости от того, различаются они между собой