Ацюковский В.А. Введение в эфиродинамику. Деп. рукопись № 2760-80, ВИНИТИ, 1980

В начало   Другие форматы (PDF, DjVu)   <<<     Страница 74   >>>

  

- 74 -

вращения одинаково, эти части сольются, но тут же петли сформируются в самостоятельное вихревые кольца, которое отделятся друг от друга. Получившиеся кольца подвергнутся дальнейшему делению. Такое деление будет продолжаться до тех пор, пока диаметр тела тороида не станет соизмерим с радиусом собственно тороида. В результате форма тороида приблизится к форме вихря Хилла /рис.4.7а/, но с уплотненными стенками.

Минимальной энергии тороидального вихря соответствует распределение энергии вращения между всеми степенями свобода, что соответствует принципу Максвелла. Следовательно, тороидальной вихрь наибольшей устойчивости должен наряду с тороидальном обладать еще кольцевым вращением. Появлению такого кольцевого вращения, которое совместно с тороидальным образует винтовое движение тела вихря, способствует составляющая винтового движения газа в керне "восьмерки" перед тем, как произойдет разделение ее на два кольца.

Таким образом, хаотическое смешение струй газоподобной среды -эфира способно породить вихревые винтовое кольца, которые и могут рассматриваться как частицы, образующие вещество.

- 7э -

4.2. Движение газа в окрестностях вихревого винтового тороида.

Рассмотрим движение газа в окрестностях вихревого винтового тороида с учетом вязкости. Для этого можно воспользоваться уравнением пограничного слоя на теле вращения, составленными Э.Ьольтце.

Как показал Э.Ьольтце, в координатах для тела вращения уравнения движения газа имеют вид:

^ t- и' - I ^ .

2/- 2-* 2/ /° Э-* ' /4.22/

Для стационарного движения газа целесообразно ввести функцию тока причем для удовлетворения уравнения неразрывности це

лесообразно выбрать функцию тока так, чтобы скорости z/ и ^ были равны

I -

? # ^ ' /4.23/

v I

В результате подстановки в 4.22 получим:

/4.25/

причем пограничными условиями будут:

^ = 0; = 0 при у =0;

Ч/

-— = при .

Расчет пограничного слоя производится путем разложения функций и ^//^в ряды. Производя соответствующие в'^гчисления и полагая для рассматриваемого частного случая угол обтекания по всей поверхности вихря, равный 90°, получим выражение для пограничного слоя цилиндра, вращающегося в вязкой среде:

_ _-е

'

Следует отметить, что при значении

= 2,5

/4.26/

''