- 65 -
Глава 4. Нуклоны и атомные ядра.
"Материя, как существующая независимо от нашего сознания объективная реальность, имеет широкое разнообразие форм." Т.Эрдеи-Груз [I].
"Изыскать модель и детерминистскую микромеханику индивидуальных микрообъектов, доцускающую в качестве объективной статистической механики обычную квантовую механику." Жан Ноль Вижье [2] .
4.1. Образование и особенности структуры газовых вихрей.
При перемещении масс газа друг относительно друга в газовой среде возникают турбулентности, переходящие в вихревые образования.
Принципиально вихревым является любое движение жидкости или газа, для которого /_ -
<Р
^ 0, /4.1/
то есть для которого циркуляция скорости по замкнутому контуру не равна нулю. Однако далеко не всякое движение, для которого имеет место приведенное соотношение, является вихрем в полном смысле этого слова.
В самом деле, течение газа вдоль неподвижной стенки неодинаково на разных расстояниях от нее. Для такого слоистого течения
^ 2
так как продольная, в направлении оси ^ скорость меняется по мере удаления от стенки - увеличения величины у /рис. 4.1/.
Тем не менее, вихря, как такового, при подобном течении может и не быть, хотя предпосылки для появления турбулентности созданы именно блогодаря разностям скоростей течения на разных расстояниях от стенки.
В гидромеханике, как известно, принято различать ламинарное, турбулентное и вихревое движения, переход от одного из них к другому определяется, так называемым, числом Рейнольдса ^ , равном
= JiA /4.3/
Д?
где
t/* - скорость течения среды;
^ - характерный линейный размер;
% - кинематическая вязкость среды.
ijCJUL Ui ilCC* icLb\U±v UJiUjiUivlU АСЧСАИЛ
/4.2/
( Зу л* у 2 ^
Как показано в работах L3, с. 839; 4; 5j и других переход от ламинарного движения к турбулентному начинается от значений чисел Рейнольдса порядка 2000 /по исследованиям самого Рейнольдса от 2030/, однако возникающие турбулентности не обязательно сопровождаются поворотом /вращением/ частиц среди. При более высоких значениях числа Рейнольдса турбулентность становится устойчивой. Если же при таких значениях чисел Рейнольдса происходит поворот частиц среды, то движение становится вихревым. В работе Сб, с. 340] показано, что до значений числа Рейнольдас 1000 вихрь носит ламинарный характер, и его структура в значительной степени определяется начальными и краевыми условиями. Если же число Рейнольдса превышает знаение 1000, то вихрь становится турбулентным, и его структура практически не зависит ни от начальных, ни от краевых условий.
Несмотря на не очень четкую классификацию вихревых и турбулентных движений, существующих ныне в гидромеханике, модно отметить существенную зависимость характера течений сред от величины числа Рейнольдса. В этой связи представляет интерес выяснить значения числа Рейнольдса, характеризующих такие основные частицы, как нуклоны - протон и нейтрон.
Как известно, диаметры протона и нейтрона составляют величины порядка /1,3 - 1,4/.10"13см, что и может быть принято за характерный размер. Скорость движения среды по окружности для этих частиц должна составлять величину порядка скорости света, то есть 3*10Ю см.с"1. Учитывая, что кинематическая вязкость эфира, как это было показано в главе 3, составляет 4-10*27, получим:
то есть число Рейнольдса для нуклонов весьма велико, существенно больше, чем обычно встречающиеся в практической гидродинамике.
Таким образом, нуклоны вполне можно рассматривать как некоторые стабильные вихревые образования среды - эфира с установившейся структурой, которая не зависит ни от начальных, ни от краевых условий, имевших место в момент их образования. ^ Полагая, что образование вихрей начинается с величины 10 , получим значение скорости соударения струй, необходимой для начального образования вихрей в эфире:
* щЗ.4.10*27
КГ*,