Как показано в работах L3, с. 839; 4; 5j и других переход от ламинарного движения к турбулентному начинается от значений чисел Рейнольдса порядка 2000 /по исследованиям самого Рейнольдса от 2030/, однако возникающие турбулентности не обязательно сопровождаются поворотом /вращением/ частиц среди. При более высоких значениях числа Рейнольдса турбулентность становится устойчивой. Если же при таких значениях чисел Рейнольдса происходит поворот частиц среды, то движение становится вихревым. В работе Сб, с. 340] показано, что до значений числа Рейнольдас 1000 вихрь носит ламинарный характер, и его структура в значительной степени определяется начальными и краевыми условиями. Если же число Рейнольдса превышает знаение 1000, то вихрь становится турбулентным, и его структура практически не зависит ни от начальных, ни от краевых условий.
Несмотря на не очень четкую классификацию вихревых и турбулентных движений, существующих ныне в гидромеханике, модно отметить существенную зависимость характера течений сред от величины числа Рейнольдса. В этой связи представляет интерес выяснить значения числа Рейнольдса, характеризующих такие основные частицы, как нуклоны - протон и нейтрон.
Как известно, диаметры протона и нейтрона составляют величины порядка /1,3 - 1,4/.10"13см, что и может быть принято за характерный размер. Скорость движения среды по окружности для этих частиц должна составлять величину порядка скорости света, то есть 3*10Ю см.с"1. Учитывая, что кинематическая вязкость эфира, как это было показано в главе 3, составляет 4-10*27, получим:
то есть число Рейнольдса для нуклонов весьма велико, существенно больше, чем обычно встречающиеся в практической гидродинамике.
Таким образом, нуклоны вполне можно рассматривать как некоторые стабильные вихревые образования среды - эфира с установившейся структурой, которая не зависит ни от начальных, ни от краевых условий, имевших место в момент их образования. ^ Полагая, что образование вихрей начинается с величины 10 , получим значение скорости соударения струй, необходимой для начального образования вихрей в эфире:
* щЗ.4.10*27
КГ*,
- 67 -
У*
Рис. 4.1. Распределение скоростей в пограничном слое плоской пластины.
<уЛ?^
^.
&)0.
у"
2 <f f ^
Рис. 4.2. Зависимость медду коэфициентом , отнесенным к плотности ^ в свободном потоке, и^^при малой теплопередаче.
Ри^. 4.3. Неустойчивость пограничного слоя между потоками газа.