- 62-
газоподобной среде - эфиру является отсутствие объемных сил, по крайней мере, для начального этапа исследований, когда фактом существования эфира-2 пренебрегается. Во всех частных случаях, когда это вытекает из конкретных моделей, возможно упрощение уравнений, например, применение уравнений Эйлера вместо уравнений Навье-Стокса.
Существенным упрощением является возможность в большинстве случаев пренебрежения вязкостью и сжимаемостью, однако до тех лишь пор, пока это не нарушает исходную модель явления.
Вращательное движение.
Вращательное движение проявляется в турбулентностях и сформировавшихся вихрях. В врхрях вращательное движение в чистом виде проявляется по оси вихря, а в сочетании с поступательным - во всех остальных областях. Вращательное движение может носить замкнутый и разомкнутый характер. При замкнутом вразательном движении ось вихря замыкается сама на себя, образуется вихревой тор.
При разомкнутом вращательном движении ось вихря уходит в бесконечность, а сам вихрь теряет интенсивность по мере -удаления от цен-г тра.
В тех случаях, когда сжимаемостью газа можно пренебречь, что имеет место, например, в свободном от вещества пространстве, уравнения движения эфира приобретают форму уравнений вязкой несжимаемой жидкости:
V - средняя поступательная скорость частиц в рассматриваемой точке пространства;
/* - интенсивность вихря;
6" - площадь вихря.
Однако при рассмотрении структуры вещества сжимаемостью газа в вихрях не только нельзя пренебречь, но факт такой сжижаемости ста-
^ = -г— ;
(Г
^2 ж =
/3.37/
где
- S3 -
новится определящим при объяснении поведения газа. В этом случае уравнения могут существенно усложниться. Особое значение при этом приобретает выделение из всей совокупности факторов тех из них, которче в каждом конкретном случае существеннч, например, вязкости и температурч при рассмотрении пограничного слоя вихрей.
Колебательное движение.
Колебательное /волновое/ движение может бчть двух видов - продольное и поперечное.
Продольное колебательное движение /звук/ возникает при появлении малого избчточного давления. Скорость распространения этого из-бчточного давления в пределах модуля упругости есть скорость распространения звука, ^тематическим вчраженисм, описывающим продольное колебание в среде, может бчть волновое уравнение
у = <? У, 3,^, /3.38/
где
^- скалярнчй потенциал;
скорость распространения продольного возмущения.
Одним из возможных решений волнового уравнения для расходящихся сферических волн является вчражение
//?-y-J
у =JLL--jaZ ; /3.39/
при этом скорость распространения продольного колебания для газа определяется выражением
=^^7 /3.40/
где
^ - показатель адиабатч;
/9 - удельная газовая постоянная.
Поперечнче колебания возможны при наличии в газе неравномерности в плотности и одновременном существовании потенциальной силч, удерживающей газ в состоянии неравномерности. Математическим вчражением поперечных колебаний является
4 -L- = 0; /3.41/
где ^
^ - векторнчй потенциал;
скорость распространения поперечнчх колебаний.
Поперечные колебания могут распространяться по поверхности тороидальных вихрей, если эти поверхности достаточно четко вчраженч например, блогодаря наличию пограничного слоя.