Ацюковский В.А. Введение в эфиродинамику. Деп. рукопись № 2760-80, ВИНИТИ, 1980

В начало   Другие форматы (PDF, DjVu)   <<<     Страница 62   >>>

  

- 62-

газоподобной среде - эфиру является отсутствие объемных сил, по крайней мере, для начального этапа исследований, когда фактом существования эфира-2 пренебрегается. Во всех частных случаях, когда это вытекает из конкретных моделей, возможно упрощение уравнений, например, применение уравнений Эйлера вместо уравнений Навье-Стокса.

Существенным упрощением является возможность в большинстве случаев пренебрежения вязкостью и сжимаемостью, однако до тех лишь пор, пока это не нарушает исходную модель явления.

Вращательное движение.

Вращательное движение проявляется в турбулентностях и сформировавшихся вихрях. В врхрях вращательное движение в чистом виде проявляется по оси вихря, а в сочетании с поступательным - во всех остальных областях. Вращательное движение может носить замкнутый и разомкнутый характер. При замкнутом вразательном движении ось вихря замыкается сама на себя, образуется вихревой тор.

При разомкнутом вращательном движении ось вихря уходит в бесконечность, а сам вихрь теряет интенсивность по мере -удаления от цен-г тра.

В тех случаях, когда сжимаемостью газа можно пренебречь, что имеет место, например, в свободном от вещества пространстве, уравнения движения эфира приобретают форму уравнений вязкой несжимаемой жидкости:

V - средняя поступательная скорость частиц в рассматриваемой точке пространства;

/* - интенсивность вихря;

6" - площадь вихря.

Однако при рассмотрении структуры вещества сжимаемостью газа в вихрях не только нельзя пренебречь, но факт такой сжижаемости ста-

^ = -г— ;

^2 ж =

/3.37/

где

- S3 -

новится определящим при объяснении поведения газа. В этом случае уравнения могут существенно усложниться. Особое значение при этом приобретает выделение из всей совокупности факторов тех из них, которче в каждом конкретном случае существеннч, например, вязкости и температурч при рассмотрении пограничного слоя вихрей.

Колебательное движение.

Колебательное /волновое/ движение может бчть двух видов - продольное и поперечное.

Продольное колебательное движение /звук/ возникает при появлении малого избчточного давления. Скорость распространения этого из-бчточного давления в пределах модуля упругости есть скорость распространения звука, ^тематическим вчраженисм, описывающим продольное колебание в среде, может бчть волновое уравнение

у = <? У, 3,^, /3.38/

где

^- скалярнчй потенциал;

скорость распространения продольного возмущения.

Одним из возможных решений волнового уравнения для расходящихся сферических волн является вчражение

//?-y-J

у =JLL--jaZ ; /3.39/

при этом скорость распространения продольного колебания для газа определяется выражением

=^^7 /3.40/

где

^ - показатель адиабатч;

/9 - удельная газовая постоянная.

Поперечнче колебания возможны при наличии в газе неравномерности в плотности и одновременном существовании потенциальной силч, удерживающей газ в состоянии неравномерности. Математическим вчражением поперечных колебаний является

4 -L- = 0; /3.41/

где ^

^ - векторнчй потенциал;

скорость распространения поперечнчх колебаний.

Поперечные колебания могут распространяться по поверхности тороидальных вихрей, если эти поверхности достаточно четко вчраженч например, блогодаря наличию пограничного слоя.