|
|
| 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 269 270 271 272 273 274 275 276 277 278 279 280 281 282 283 284 285 286 287 288 289 290 291 292 293 294 295 296 297 298 299 300 301 302 303 304 305 306 307 308 309 310 311 312 313 314 315 316 317 318 319 | |
210 Глава 6. долю от энергии, содержащейся в молнии. Именно вторичностью свечения могут быть объяснены такие свойства шаровой молнии, как проникновение сквозь стекло. Молекулы воздуха, попавшие в тело шаровой молнии, начинают светиться, но когда молния проходит сквозь стекло, молекулы воздуха на одной стороне рекомбинируются и затухают, а на другой стороне зажигаются. При сцеплении шаровой молнии с летящим самолетом поток воздуха продувает молнию, не в силах оторвать ее от крыла. Те молекулы воздуха, которые попали в тело молнии, возбуждаются и светятся, а те, которые вышли из ее тела, тут же гаснут, так что этот случай тоже находит простое объяснение. Тороидальный вихрь эфира способен сжиматься, деформироваться и проникать сквозь малые отверстия в металле (рис. 11). Рис. 11. Механизм проникновения шаровой молнии сквозь малое отверстие в металле Таким образом, эфиродинамическая модель шаровой молнии, в принципе, соответствует всем ее свойствам, известным в настоящее время. Наиболее близкой моделью шаровой молнии из всех ныне существующих является модель, предполагающая, что шаровая молния — это поток магнитного поля, замкнутый сам на себя. Эта модель, правда, не объясняет, как такое поле способно | Энергия вокруг нас 211 удержаться в замкнутом объеме, поскольку таких понятий, как пограничный слой, вязкость, сжимаемость или температура у магнитного поля нет. Она не может объяснить и факта прилипания молнии к металлическим предметам. Но все же эта модель ближе всех подошла к сущности шаровой молнии. Сегодня для объяснения устойчивости этой модели привлекаются такие понятия, как устойчивость плазмы, самофокусировка и даже подпитка тела молнии внешним источником, находящимся далеко за пределами самой молнии. Все эти искусственные построения для эфиродинамической модели не нужны. Как можно создать шаровую молнию в лабораторных условиях? Сейчас об этом трудно говорить, потому что шаровая молния возникает в самый неподходящий момент в самых обычных, казалось бы, условиях. Она может выскочить из обычной розетки, из магнитного пускателя, во время или после грозы, а то и просто где угодно. Но замечено, что наиболее частые случаи появления шаровой молнии связаны с искровыми промежутками, разрядниками или просто плохими контактами Можно попытаться создать замкнутое магнитное поле, существующее независимо в пространстве. Для этого можно использовать быстродействующий электрический ключ, например, разрядник, способный быстро пропустить большой ток и запереть эдс самоиндукции. Первое нужно для того, чтобы в пространстве образовался большой градиент магнитного поля, в котором образуется градиент скорости потока эфира и тем самым условия для создания пограничного слоя будущего эфирного тороида. Второе нужно для того, чтобы оперативно отсечь магнитное поле от проводника, куда оно попытается спрятаться после прекращения тока. Если разрядник оборвет ток в короткое время, то на нем возникнет эдс самоиндукции, равная Е = - L di/dt (6) |