144
Глава 5.
d
1) rot Hv ^ де = (о + £ — )(Еф + Ен v1 + Ен v2) (5.88)
dt
d
2) rot Еф ^ дм = - л — (H + He v1 + He v2) (5.89)
dt
3) div D + dDlcdt = p; (5.90)
4) div де + dдеldtc = 0. (5.91)
5) div B = 0; (5.92)
6) divgradB + d(gradB)ldtc = 0; (5.93) Интегральные выражения приобретут вид:
1) е = \E(t - rlc)dl = - dФм(t)ldt; (5.94)
2) ем = |H(t - rlc)dl = i(t) = dq(t)ldt; (5.95)
3) Фе = JD(t - rlc)dS = q(t); (5.96)
4) Фм = jBdS = 0. (5.97)
Здесь е и ем - электрическая и магнитная разность потенциалов; Фе и Фм - электрический и магнитный потоки; i - электрический ток в проводнике; q - заряд, перемещающийся в направлении электрического тока (направленное перемещение придает ему форму вектора).
Первое выражение - закон Фарадея электромагнитной индукции и второе - закон полного тока отличаются от обычных наличием в них запаздывания.
Приведенные выше уравнения электромагнитного поля
Электромагнитное поле
145
частным решением имеют уравнения Максвелла, справедливые для электромагнитного волнового фронта, однако в ряде случаев позволяют решить некоторые задачи, которые нельзя решить на основе максвелловских уравнений, например задачу об излучения диполя с сосредоточенными параметрами в полупроводящей среде. При выполнении ряда условий в таком диполе основная доля энергии будет распространяться не в поперечном относительно векторов Е и Н направлении, а в направлении вектора Е и перпендикулярно вектору Н. Это продольное распространение электромагнитного поля практиче-ски еще не изучено, хотя и подтверждено экспериментально.
Необходимо отметить, что указанным выше вовсе не заканчивается уточнение уравнений электромагнитного поля. Этот процесс должен продолжаться все то время, пока будет возникать нужда во все более полном решении прикладных задач.
Таким образом, эфиродинамические представления позволяют уточнить формулировки электромагнетизма в некоторых случаях существенным образом. Проведенные уточнения ни в коем случае не являются полными. Описание электромагнитного поля, как и любого физического явления, может уточняться беспредельно по мере увеличения числа сторон и свойств полей, охватываемых моделями, поскольку общее число сторон и свойств любого явления бесконечно велико.
5.3. Виды электромагнитного излучения
Приведем цитату из статьи «Электромагнитные волны», помещенной Большой советской энциклопедии (изд. 3-е, т. 30, с. 67). Ссылка на данный источник нужна для того, чтобы продемонстрировать официальный взгляд современной науки на природу электромагнитного излучения.
«Электромагнитные волны, электромагнитные колебания, распространяющиеся в пространстве с конечной скоростью.
