142
Глава 5.
Проведенные эксперименты подтвердили при выполнении приведенных выше условий наличие электромагнитной волны, направления распространения которой и направление вектора плотности тока и электрической напряженности совпадают. Уравнениями Максвелла такой вариант не предусмотрен.
Необходимо отметить, что подбором расстояния между электродами можно добиться того, чтобы основная мощность распространялась не в поперечном, а в продольном направлении, и что плотность тока в среде не зависит ни от параметров среды, ни от площади электродов, ни от частоты тока, а только от величины излучаемого тока.
Для примера на рис. 5.9 приведен электрический диполь с сосредоточенными параметрами, для которого выполнены необходимые построения векторов потоков плотности мощности.
Рис. 5.9. Излучение энергии диполем с сосредоточенными параметрами
Из построений следует не тривиальный вывод о том, что диполь с сосредоточенными параметрами способен излучать энергию вдоль своей оси, что, безусловно, противоречит выводам, вытекающим из уравнений Максвелла. Из рисунка видно, что вдоль оси диполя векторы мощности, скорости распространения и электрической напряженности совпадают по направлению с направлением оси диполя, а поперек оси диполя вектор мощности и вектор направления распространения лежат в
Электромагнитное поле
143
плоскости симметрии диполя, причем вектор электрической напряженности параллелен оси диполя и перпендикулярен направлению распространения мощности.
Как было показано выше, при развитии элементарной трубки электрического поля в продольном направлении на ее торце поток эфира перемещается в направлении, перпендикулярном ее оси. Следовательно, развитие электрического поля в пространстве во всех направлениях будет происходить со скоростью одинаковой и равной скорости распространения света в данной среде, независимо от значения вектора потока плотности мощности.
Магнитная индукция в среде распространяется иначе, чем электрическая индукция, а именно перпендикулярно направлению вектора. Следовательно, для вектора В справедливы следующие соотношения:
divB = 0; (5.85)
dgradB
div gradB +----= 0. (5.86)
c dt
Закон полного тока для малых напряженностей магнитного поля следует преобразовать к виду:
i(t) = JH(t - rlc)dl = dq(t)/dt. (5.87)
При формулировке закона полного тока следует учесть факт сжимаемости эфира, следовательно, сжимаемость самого магнитного поля и изменение закона гиперболического убывания напряженности магнитного поля вблизи проводника.
С учетом изложенного уравнения электромагнитного поля приобретают вид:
