Электромагнитные взаимодействия
107
М = APSeTe = 4kyVeVMVnSer(
(4.61)
где Se - эквивалентная часть поверхности электрона, испытывающая превышение давления от набегающего потока; Te
- радиус электрона.
Поворот всех электронов создаст электродвижущую силу в проводнике, пропорциональную этому углу поворота, а сам угол поворота электрона ае будет пропорционален разворачивающему моменту
Е ~ ае ~M~ VMVn ~ BVn , (4.62)
напряжение на всей длине проводника l будет равно
4.5. Взаимодействие постоянного тока и магнита
Взаимодействие постоянного магнита с магнитным полем Земли известно с древних времен. Взаимодействие же магнитной стрелки с магнитным полем, создаваемым постоянным током, текущим по проводнику, было открыто датским физиком Х.К.Эрстедом только в 1820 г. Именно это открытие вызвало большое число исследований, которые в конечном итоге привели к созданию электродинамики и электротехники. Опыт Эрстеда показал, что намагниченная стрелка, помещенная над проводником с током, отклоняется и устанавливается поперек проводника (рис.4.9, а).
Механизм взаимодействия ламинарного потока эфира, создаваемого током, проходящим по проводнику, и осевой составляющей магнитного потока, создаваемого стрелкой компаса, виден из (рис. 4.9, б). При параллельных потоках градиент скоростей существенно меньше, чем при антипараллельных потоках, отсюда и характер взаимодействия.
е = El = BlVn.
(4.63)
108
Глава 4.
Не исключено, что вихревая составляющая также участвует во взаимодействии магнитной стрелки с магнитным полем проводника, но эта составляющая должна играть вспомогательную роль.
С позиций эфиродинамических представлений объяснение этого явления заключается в том, что в нем проявляется взаимодействие между потоками эфира, создаваемыми вокруг проводника с током ориентированными в пространстве электронами, главная ось которых частично развернута в направлении оси проводника, и поверхностью доменов железа, ориентированных вдоль оси стрелки.
Рис. 4.9. Ввоздействию постоянного тока на магнитную стрелку (опыт Эрстеда): а - схема опыта; б - взаимодействие поля магнитных доменов стрелки и магнитного поля проводника с током
Как видно из рисунка, каждый домен будет испытывать со стороны потока эфира, создаваемого электронами проводника, момент сил, определяемый плотностью эфира вблизи поверхности домена, скоростью потока эфира на поверхности домена, градиентом скорости потока вблизи поверхности домена и углом между направлениями внешнего потока эфира и направлением потока на поверхности домена.
Давление эфира в области пересечения потоков определится выражением:
