78
Глава 4.
При параллельной ориентации электронов в обоих проводах направления кольцевого движения вихревого поля vn и электрона vK на той стороне частицы, которая обращена к полеобразующим вихрям, противоположны, градиент скорости кольцевого движения будет больше, чем с противоположной стороны, и поэтому давление эфира на сторонах проводов, обращенных друг к другу, будет меньше, чем с противоположных.
В соответствии с уравнением Бернулли эти давления определятся выражениями:
в области а:
Р = P0 - p3(Ve - Vn)2/2; (4.3)
в области b:
P = Ро - Рэ [Ve - (Vn - bdVn/dr )]2/2; (4.4)
Пренебрегая малыми членами, получим разность давлений, действующих на электрон:
АР = 2pэVeVп , (4.5)
где Ve - скорость потока эфира на поверхности электрона; Vn - скорость потока эфира, созданного электроном, находящимся в первом проводе, на поверхности электрона, находящегося во втором проводе.
Если бы электрон во втором проводе был повернут так, чтобы направление его главной оси совпадало с направлением оси проводника, то сила, действующая на один электрон во втором проводе, составила бы величину, равную:
F = 2pэVeVпSe.CеЧ. =2p3VeVn ПГ^.
(4.6)
Электромагнитные взаимодействия 79
При учете реального угла а2 поворота электронов, находящихся во втором проводе, сила воздействия на все электроны второго провода составит:
F2 = p^Ve 4nre2Vna2/2 = enVa^2, (4.7)
где e - заряд электрона; п2 - количество электронов во втором проводе.
Преобразуем выражение для закона Ампера
F II
— = - Ло--. (4.8)
l 4nd
Для тока справедливо соотношение
I = VnpeSnp. сеч .N, (4.9)
где Vnp - скорость перемещения электронов вдоль проводника; e - заряд электрона; Snpce4. - площадь сечения проводника; N - количество электронов в единице объема металла, причем
е = PsVeSe = 4n^Vere2, (4.10)
здесь рэ - плотность эфира; Ve - скорость кольцевого потока эфира на поверхности электрона, Se - площадь поверхности электрона; re - радиус электрона.
Подставляя выражение для тока в закон Ампера и учитывая,
что
Ло = 1 / РэС2, (4.11)
получаем
