66
Глава 3.
электрона плотность эфира на десятки порядков превышает плотность эфира в свободном пространстве, постоянная времени разгона электрона оказывается весьма большой и составляет десятки и сотни лет. Это объясняет природу космических лучей, но в условиях обычного эксперимента электрон практически остается неподвижным, так как площадь поверхности его мала, также мала и вязкость эфира, поэтому и сила отталкивания электрона от окружающей его среды мала, и время разгона соответственно велико.
3.3. Свободный электрон в магнитном поле
Рассмотрим поведение электрона в магнитном поле. Магнитное поле само по себе никак не может повлиять на ориентацию электрона вследствие взаимного уравновешивания всех сил, воздействующих на электрон со стороны поля, причем независимо от структуры самого магнитного поля и преобладания в нем кольцевой или поступательной составляющей движения эфира.
В самом деле (рис. 3.2), в области 1 имеет место притяжение вихрей за счет потоков эфира в плоскости рисунка, но отталкивания за счет вращения газа, так как направление сопрягаемых потоков газа одинаково - в строну, перпендикулярную плоскости рисунка. В области 2 - все наоборот - отталкивание вихрей происходит за счет вращения потоков эфира в плоскости рисунка, а притяжение - за счет противоположного направления движений газа в плоскости, перпендикулярной плоскости рисунка. При этом составляющие сил, вызванных поступательным движением эфира, уравновешены между собой, так же как и составляющие сил, вызванные вращательным движением эфира также уравновешены между собой.
Движение электрических зарядов
67
а) б)
Рис. 3.2. Уравновешивание давлений, действующих на электрон в магнитном поле
Положение существенно меняется, если внешней силой, например, электрическим полем, электрону придано поступательное движение со скоростью v. В этом случае к скорости потока эфира в электрическом поле vп по поверхности кольца добавляется скорость поступательного движения электрона. Разность скоростей, лежащих в плоскости чертежа в области 1 составит
Avi = ve + vn + v,
(3.22)
а в области 2 соответственно
AV2 = Ve - Vn + V.
(3.23)
Квадраты их соответственно равны
(AV1) 2 = Ve2 + Vn2 + V2 + 2VeV + 2VnV;
(3.24)
(AV2) 2 = Ve2 + Vn2 - 2VeVn + V2 + 2VeV - 2VnV.
(3.25)
Разность квадратов скоростей в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка, соответственно равна:
