Исходные данные для рассмотрения космических явлений
115
Рис. 3.12. Механизм гравитационного взаимодействия тел: изменение температуры и давления эфира вблизи гравитационной массы и гравитационное взаимодействие двух масс
Выше было показано, что частицы вещества представляют собой вихревые образования эфира. В вихревых же газовых образованиях температура газа всегда ниже температуры окружающей вихрь среды. Благодаря термодиффузионному процессу происходит теплообмен между вихрем и окружающей его средой. В результате теплообмена температура вихря должна непрерывно повышаться за счет притока тепла из окружающей вихрь среды, а температура окружающей вихрь среды должна снижаться. Таким образом, вокруг каждого вихря эфира имеет место неустановив- шийся термодинамический процесс. Время его завершения зависит от многих составляющих, в частности от отношения плотностей эфира в вихре и в свободном пространстве, от качества теплового контакта поверхности вихря и свободного эфира, от разности температур вихря и свободного эфира, от коэффициента теплопроводности среды и от некоторых других факторов.
Главным действующим лицом в создании гравитационных сил являются нуклоны - протоны и нейтроны, так как именно они являются максимально уплотненными вихрями эфира с минимальной температурой, следовательно, именно они являются главным отрицательным источником тепла, охлаждающим окру¬
116
Глава 3.
жающий эфир, создающим в нем градиент температуры и тем самым градиент давления.
Сами нуклоны, обладая наивысшей плотностью и являясь цельными телами, подвержены воздействию градиента давления, другие вихревые образования - электронные оболочки, оболочки Ван-дер-Ваальса, струи эфира и т.п. - представляют собой проникающие структуры, к тому же имеющие малую удельную массу, влияние которых на гравитационные процессы не столь существенно.
Таким образом, для уяснения сущности гравитационного взаимодействия на данном этапе целесообразно остановиться на гравитационном взаимодействии только нуклонов.
В связи с высокой скоростью движения эфира на поверхности протона и, в связи с этим, значительным градиентом скорости потока вокруг каждого протона температура снижается, и в окружающем пространстве возникает градиент температур эфира. Следствием градиента температур является градиент давлений эфира вокруг протонов.
Как показано в [27], градиент температуры в трехмерном пространстве можно представить в следующем виде:
kqq
grad T =--Ф (r, t), (3.3)
r2
где q - мощность теплового источника,
1 d 1 ix —a2
Ф (r,t) =---r2 — (— — J e da); ro = 2 ^ (3.4)
"'^2n dr r r/r0
При этом lim Ф (r, t) = 1.
r —>0.
(3.5)
