- 212 -
Результирующая сила, действующая со сторонч средч на тело, например, на второй вихрь - замкнутое тороидальное кольцо, будет пропорциональна градиенту давления и размеру вихря /при условии малости размера этого вихря по сравнению с расстоянием от тела, создавшего температурное поле/. Эта сила составит:
Р = f, / ■ y?aSj>= \Г . ^стс/Р /3.3/
j * < >*& J J
где
X, - площадь поперечного сечения вихря, испчтчвающего силу со сторонч средч;
- расстояние, эквивалентное длине параллелипипеда, испытывающего ту же силу, что и рассматриваемый в?.хоь.
Можно показать, что при постоянном значении градиента давления в среде сила, действующая на тело, не зависит от ориентации тела в пространстве. Так для параллелипипеда со сторонами , у ,2 , равными соответственно а , £ , с , при ориентации ctodoru по оси , вдоль которой действует градиент давлений, получим /рис. 8.2/ разность давлений на гранях:
д Р = Рг -Р. - ос д icrc/S* и площадь сечения
Г = <?с .
Общая же сила составит
F - УдР = Q £с jiac/Р — Уgiac/J3- /8.4/
При ориентации же вдоль оси -х. сторонч £ имеем:
^ Р = Рг - Р, = $ д icrc/ Р; а площадь сечения
S' = а с •
Следовательно, сила, действующая на тело, и в этом случае будет равна
Р - от вс д ?оге/£= Yg ?сгс/Р.
Для шара
/. = JL Я ; S = /Г Я г ;
3 2
и следовательно,
-Ц-а-1.ъГ ■
- 213 -
а/
Рис. 8.1. Механизм гравитационного взаимодействия тел.
|
/ |
/ | |
|
с | ||
|
а |
4 |
Рис. 8.2. К определению силч гравитационного воздействия на тело.
