- 211 -
на основе диффузионного движения.
Как было показано вчше, частицч вещества представляют собой ви-хревче образования эфира. В вихревчх же образованиях газа температура ниже, чем температура окружающей вихри средч. Блогодаря термодиффузионному процессу происходит теплообмен меаду вихрем и окружающей его средой. В результате теплообмена температура вихря должна непрерывно повышаться за счет притока тепла из окружающей вихрь средч, а температура окружающей вихрь средч должна снижаться. Таким образом, вокруг каждого вихря эфира имеет место неустановившийся термодинамический процесс, время завершения которого зависит от многих составляющих, в частности, от разности плотностей эфира в вихре и в свободном пространстве, от качества теплового контакта поверхности вихря и свободного эфира, от разности температур вихря и свободного эфира и от ряда других факторов.
По мере удаления от вихрей эфира - частиц вещества температура эфира повышается до некой рого значения 7~_,, характеризующего температуру эфира в свободном от вихрей пространстве /рис. 8.1/.
Иод температурой эфира, как и всякого газа, подразумевается величина, характеризующая его термодинамическое состояние, связанная с энергией хаотического поступательного движения его частиц. Температура определяется выражением [з | :
7 /8.1/
3 Я
где
с - средняя скорость перемещения амеров в пространстве;
Я - универсальная газовая постоянная.
Давление же в газе в свободном и неограниченном пространстве связано с температурой соотношением: -
Р = Л.~. = р Я7J /8.2/
3
где f - плотность газа в свободной среде.
Следовательно, для анализа распределения давлений в газоподобной среде необходимо рассматривать распределение плотностей газа и распределение температур. Однако само по себе давление никак не влияет на появление силы, стремящейся сместить тело из одной точки пространства в другую. Причиной появления такой силы может являться лишь разность давлений, действующих на тело с противоположных сторон. Эта разность может появиться только в том случае, если в пространстве имеется градиент давлений.
- 212 -
Результирующая сила, действующая со сторонч средч на тело, например, на второй вихрь - замкнутое тороидальное кольцо, будет пропорциональна градиенту давления и размеру вихря /при условии малости размера этого вихря по сравнению с расстоянием от тела, создавшего температурное поле/. Эта сила составит:
Р = f, / ■ y?aSj>= \Г . ^стс/Р /3.3/
j * < >*& J J
где
X, - площадь поперечного сечения вихря, испчтчвающего силу со сторонч средч;
- расстояние, эквивалентное длине параллелипипеда, испытывающего ту же силу, что и рассматриваемый в?.хоь.
Можно показать, что при постоянном значении градиента давления в среде сила, действующая на тело, не зависит от ориентации тела в пространстве. Так для параллелипипеда со сторонами , у ,2 , равными соответственно а , £ , с , при ориентации ctodoru по оси , вдоль которой действует градиент давлений, получим /рис. 8.2/ разность давлений на гранях:
д Р = Рг -Р. - ос д icrc/S* и площадь сечения
Г = <?с .
Общая же сила составит
F - УдР = Q £с jiac/Р — Уgiac/J3- /8.4/
При ориентации же вдоль оси -х. сторонч £ имеем:
^ Р = Рг - Р, = $ д icrc/ Р; а площадь сечения
S' = а с •
Следовательно, сила, действующая на тело, и в этом случае будет равна
Р - от вс д ?оге/£= Yg ?сгс/Р.
Для шара
/. = JL Я ; S = /Г Я г ;
3 2
и следовательно,
-Ц-а-1.ъГ ■
