- 171 -
Тогда
/о.48/
А'. 4 7/
и следовательно, величина напряженности магнитного поля есть сила, действующая на единичный элемент проводника о единичном током в магнитной среде. В силу особенностей создания магнитного поля и его воздействия на проводник эта сила не зависит от магнитной проницаемости.
Магнитная индукция _
есть величина силч, действующая на тот же единичный проводник с единичнчм током в вакууме. Последнее несколько парадоксально, однако следует отметить, что сравниваются силч в сердечнике с силой, действующей около сердечника. При отсутствии же сердечника величина магнитной индукции В отличается от напряженности магнитного поля У только коэффициентом пропорциональности /*о , то есть фактически это одно и то же.
Полученное результатч подтверждают правомерность гидромеханических представлений электромагнитных явлений, однако из них пока не вытекает необходимость каких-либо уточнений уравнений электродинамики. Однако уравнения электродинамики, выведенное Максвеллом, в соответствии с представлениями Гельмгольца, на которче опирался Максвелл, отражают процесс перемещения вихрей в пространстве и не отражают процесса ооразоваяия этих вихрей.
Для того, чтобч рассмотреть процесс в целом, необходимо произвести. дополнительное построения.
Рассмотрим элементарный объем среди, находящийся под воздействием приложенной э.д.с., а также под воздействием внешних магнитнчх полей /рис. 6.21/.
Из модели электрического поля вытекает, что ток является следствием электрической напряженности,.действующей в цепи, а магнитное поле вокруг проводника является следствием Движения электрических зарядов. Для элемента среды ь данной цепи необходимо учитч-вать четчре электрических напряженности, суммирующихся друг с другом V. создающих электрический ток:
/у - напряженность от внешнего источника э.д.с.;
£ш- напряженность, наводимую со стороны других токов, меняю
щихся во времени, внешних по отношению к рассматриваемому объему;
В =/иН
/«.4У/
- 172 -
- напряженность, наводи'чую со сторони источника магнитного поля, перемещающегося относительно рассматриваемого объема так, что линии /труоки вихрей/ его магнитного поля пересекают этот объем;
tHt - напряженность электрической самоиндукции, возникающая вследствие того, что вокруг проводника о током возникает магнитное поле, препятствующее изменению тока в этом проводнике.
плотность тока, возникающего в цепи, определяется этими напряженностями и проводимостью средч. Возникший ток вызовет магнитное поле, так что
г^/А'г. = <£ = (/+ s yL-j (fp+ £и+ . /6.50/.
Аналогично, при рассмотрении элементарного объема средч, находящегося под воздействием приложенном внешней м.д.с., а также под влиянием внешних магнитных полей /рис. 6.22/, получим:
= (^у + /^v+ ^£г+ /6.51/
Здесь ' 7
Му- - напряженность от внешнего источника м.д.с.;
/Jf - напряженность, наводимая со стороны электрических токов, внешних относительно объема, меняющихся во времени;
#£ - напряженность, наводимая со сторонч источника электрического поля, перемещающегося относительно рассматриваемого ооъема /введена по аналогии с явлением электромагнитной индукции/;
Мс.- напряженность магнитной самоиндукции, возникающая вследствие образования вокруг объема электрического тока, препятствующего изменению напряженности в магкктноЙ цепи;
- плотность магнитного тока.
В приведенных выражениях слева от знака равенства находятся следственные параметры, справа - причинные.
Приведенные выражения представляют собой уравнения электромагнитного поля, повторяющие в значительной степени уравнения Максвелла, однако отличающиеся от последних тем, что обычно используемый в уравнениях Максвелла "сторонним ток" выражен через напряженности, а также учетов источников электрического и магнитного полей, внешних относительно рассматриваемого объема. Представленные в такой форме уравнения электромагнитного поля позволяют сделать некоторые
отличные от обычных выводы.
В самом деле, в общем случае напряженности магнитного и электрического полей, используемые в обоих уравнениях, разные, а не оди-
