- 170 -
6.4. Уточнение уравнений электродинамики на основе гидромеханических п р е.д с тав л е н ий.
Уточним смысл понятий электрической и магнитной индукций.
Как известно [46,47 J, напряженность электростатического поля, создаваемого зарядом ^ на расстоянии г от центра шара, на котором этот заряд равномерно распределен, равна:
/ = -bl_- = =х- i-«A, /5.42/
4.Т /,«'2° 4г>;*г3 £ ‘‘ Г/<- г А’
где л - плотность винтовых вихревчх трубок эфира, создаваемых зарядами - винтовыми замкнутыми вихря уплотненного эфира.
Из выражения вытекает, что величина к есть сила, с которой заряд действует на единичный заряд, помещенный на расстоянии от него. Эта сила пропорциональна плотности, труоок эфира и обратно пропорциональна плотности эфира в трубках - диэлектрической проницаемости материала.
Электрическая индукция _
J) = (■£ /6.43/
является той же силой, но действующей на единичный заряд в условиях вакуума, где £ = I.
Сопоставим выражение для силы, действущей между зарядами,
F = —---- /6.44/
uv г3
с законом Ампера, определяющим силу, действущую между элементами ПрОВОДНйхСОВ Д-71 ИНО ^ И d^2, ^ Нб0^у!ЦИХ ТОКИ t и [47, с. 435 j :
off = - Г с! 2 г Г- Д 1J J. /6.45/
4 7? г d L
иреобразуем выражение 6.45 в с оему, аналогичную выражению 6.44:
jf . bgaiHi[дг[Д ij]. *.«/
Met* Z ^
Из выражения 6.46 видно, что токи в среде создают большую интенсивность магнитного потока, если эти тики текут в среде с магнитной проницаемостью I. Это легко ооъясняется тем, что электрон в своем движении в среде с л<>1 завихряет большую массу эфира, следовательно, как это и было показано ранее, магнитная проницаемость есть отношение плотности эфира в вихревых трубках магнитного поля в среде к плотности эфира в той же трубке в вакууме:
- 171 -
Тогда
/о.48/
А'. 4 7/
и следовательно, величина напряженности магнитного поля есть сила, действующая на единичный элемент проводника о единичном током в магнитной среде. В силу особенностей создания магнитного поля и его воздействия на проводник эта сила не зависит от магнитной проницаемости.
Магнитная индукция _
есть величина силч, действующая на тот же единичный проводник с единичнчм током в вакууме. Последнее несколько парадоксально, однако следует отметить, что сравниваются силч в сердечнике с силой, действующей около сердечника. При отсутствии же сердечника величина магнитной индукции В отличается от напряженности магнитного поля У только коэффициентом пропорциональности /*о , то есть фактически это одно и то же.
Полученное результатч подтверждают правомерность гидромеханических представлений электромагнитных явлений, однако из них пока не вытекает необходимость каких-либо уточнений уравнений электродинамики. Однако уравнения электродинамики, выведенное Максвеллом, в соответствии с представлениями Гельмгольца, на которче опирался Максвелл, отражают процесс перемещения вихрей в пространстве и не отражают процесса ооразоваяия этих вихрей.
Для того, чтобч рассмотреть процесс в целом, необходимо произвести. дополнительное построения.
Рассмотрим элементарный объем среди, находящийся под воздействием приложенной э.д.с., а также под воздействием внешних магнитнчх полей /рис. 6.21/.
Из модели электрического поля вытекает, что ток является следствием электрической напряженности,.действующей в цепи, а магнитное поле вокруг проводника является следствием Движения электрических зарядов. Для элемента среды ь данной цепи необходимо учитч-вать четчре электрических напряженности, суммирующихся друг с другом V. создающих электрический ток:
/у - напряженность от внешнего источника э.д.с.;
£ш- напряженность, наводимую со стороны других токов, меняю
щихся во времени, внешних по отношению к рассматриваемому объему;
В =/иН
/«.4У/
