- 169 -
Д v3 = ve + .
Квадратч их Оудут соответственно равнч:
(л г? )2 = ve 2 - 2 i/e i'n + v„2 ;
(Л V.yz _ 1^ 2 + 2 14 £Г„+ г{72 . пвадратч скоростей в области I составят:
(4 tf) 2 = 2 2£ 2 + 2 г;72 + I/ 2 + 2 Ve If +2 Vn if ;
(д гг)2 =2 г/е 2 + 2 г(7 2 + г/ 2 + 2 %: г/' - 2 г/„ V. Разность квадратов скоростей в ооеих областях, таким образом, составляет:
(* К)2 = 4 Vn\f.
В соответствии с уравнением Бернулли получим:
Р -М I/2:
и далее
А? =-&--4 Vfllf = 2/р Ър V. /6.40/
2 у
Сила, действующая на электрон, определяется выражением:
F = А 2/с С*51Г = ЛХ' У /6.41/
что и соответствует закону Лоренца для движущегося в магнитном поле электрона. При этом, как видно из рисунка, сила направлена перпендикулярно направлению движения электрона.
- 170 -
6.4. Уточнение уравнений электродинамики на основе гидромеханических п р е.д с тав л е н ий.
Уточним смысл понятий электрической и магнитной индукций.
Как известно [46,47 J, напряженность электростатического поля, создаваемого зарядом ^ на расстоянии г от центра шара, на котором этот заряд равномерно распределен, равна:
/ = -bl_- = =х- i-«A, /5.42/
4.Т /,«'2° 4г>;*г3 £ ‘‘ Г/<- г А’
где л - плотность винтовых вихревчх трубок эфира, создаваемых зарядами - винтовыми замкнутыми вихря уплотненного эфира.
Из выражения вытекает, что величина к есть сила, с которой заряд действует на единичный заряд, помещенный на расстоянии от него. Эта сила пропорциональна плотности, труоок эфира и обратно пропорциональна плотности эфира в трубках - диэлектрической проницаемости материала.
Электрическая индукция _
J) = (■£ /6.43/
является той же силой, но действующей на единичный заряд в условиях вакуума, где £ = I.
Сопоставим выражение для силы, действущей между зарядами,
F = —---- /6.44/
uv г3
с законом Ампера, определяющим силу, действущую между элементами ПрОВОДНйхСОВ Д-71 ИНО ^ И d^2, ^ Нб0^у!ЦИХ ТОКИ t и [47, с. 435 j :
off = - Г с! 2 г Г- Д 1J J. /6.45/
4 7? г d L
иреобразуем выражение 6.45 в с оему, аналогичную выражению 6.44:
jf . bgaiHi[дг[Д ij]. *.«/
Met* Z ^
Из выражения 6.46 видно, что токи в среде создают большую интенсивность магнитного потока, если эти тики текут в среде с магнитной проницаемостью I. Это легко ооъясняется тем, что электрон в своем движении в среде с л<>1 завихряет большую массу эфира, следовательно, как это и было показано ранее, магнитная проницаемость есть отношение плотности эфира в вихревых трубках магнитного поля в среде к плотности эфира в той же трубке в вакууме:
