- 166 -
На основании изложенного может бчть представлен механизм взаимоиндукции между двумя витками трансформатора.
При параллельном расположении двух рамочных витков друг напротив друга и пропускании тока через первый виток на втором витке будет наводиться некоторая э.д.с. /рис. 6.18/.
Магнитное поле, возникающее вследствие изменения ток; в первичном проводнике, распространяясь, пересекает два провода вторичного витка. В результате в обоих проводах вторичной рамки возникают вторичнче э.д.с., направленные в одну и ту же сторону, но в/питающиеся в контуре. Поскольку один из проводов рамки расположен ближе к первичному проводу, чем противоположнчй, э.д.с. в нем будет больше, чем во втором, расположенном дальше, поэтому будет иметься некоторая разность э.д.с., пропорциональная току в первичной обмотке и длине взаимодействующих сторон:
ле = е, - ег м<£ jf- = (а, - 2=-' =
= /ч£е-?ф-. /6.38/
Здесь М, и Мг - коэффициенты взаимоиндукции, проводников первичного со вторичнчми.
Если в пространство окна рамки ввести железнчй сердечник, то магнитное поле, пересекающее проводчик вторично!! рамки, отделенной от первичного проводника железным сердечником, уменьшится блогодаря экранирующему действию железа, противо- э.д.с. упадет, а ток во вторичной рамке возрастет.
Из изложенного следует, что роль железного сердечника в трансформаторе заключается не в создании магнитного потока в железном сердечнике, а в ослаблении потока, приходящего на вторичнчй проводник с противоположной стороны рамки, т.е. в ослаблении интенсивности Еихревчх трубок магнитного поля.
Учитывая реактивным хаоактер энергии магнитного поля, приходится полагать, что ослаоление Еихрей после сердечника может происходить лишь за счет уменьшения скорости движения эфира в вихревчх труоках, выходящих из железного сердечника в свободное пространство. Такое уменьшение скорости в вихревчх труоках возможно лишь в том случае, если скорость потоков уменьшена уже в самом железном сердечнике. В свой очередь ^то может ппоизойти только в том случае, если плотность эфира в вихревчх труоках, поо-ходящих по железу, увеличивается, отсюда вчтекает, что магнитная проницаемость магнитных материалов есть отношение плотности эфира
- 167 -
в магнитнчх трубках е магнитном материале к плотности эфира в чагнктнчх трубках в свободном эфире, го есть
jy _ £'V
^ /о.39/
на что бчло обращено внимание еще Дж.К.Максвеллом в работе [23, с. 174 к 115 ].
Рассмотрим движение электрона в магнитном поле.
’/магнитное поле само по себе никак не может влиять ка ориентацию электрона вследствие взаимного уравновешивания всех сил, воздействующих на электрон со сторонч поля.
3 самом деле /рис. 6.19а/, в области I имеет место притяжение вихрей за счет вращения потоков эфира е плоскости рисунка, но отталкивание за счет вращения газа, поскольку газ в сопрягаемчх потоках направлен одинаково в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка. В области II все наоборот - отталкивание вихрей происходит за счет вращения потоков газа н плоскости рисунка, а притяжение - за счет противоположного направления .движений газа в плоскости, перпендикулярной плоскости рисунка.
Учитывая, что наклон потоков относительно осей магнитного поля и кольцевой оси электрона составляет 45°, силч, действующие на каадчй элемент электрона, равнч нулю.
Аналогично обстоит дело и в случае развернутого в плоскости рисунка вихрэвого кольца электрона /рис. 6.195/.
Положение существенно меняется, если внешней силой, например, электрическим полем, электрону придано поступательное движение.
В этом случае к скорости потока по поверхности кольца добавляется скорость поступательного движения электрона. Разность скоростей, лежащих в плоскости чертежа в области I,составит:
4 tf(l + l/fl + if , ■
а в области II соответственно
Л ^2 — ^ «
Квадратч их будут соответственно равнч:
utf * V2 + V2 + 2Ц,гГ + 2 V„lT;
(4/г)2 = V? * 1In2 -2 W„* V2 * 2 VelT - 2 !/„!/.
Разность скоростей в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка, составит:
