- 164 -
Рис. 6.15. Предельность распространения магнитного поля вокруг проводника с током. ^
Рис. 6.16. Пересечение вторичного проводника вихревчми винтовыми линиями - электромагнитная индукция.
Рис. 6.18. Наведение э.д.с.
а/ от одиночного б/ от рамки.
Рис. 6.17. Механизм электромагнитной индукции.
б/
во вторичном контуре проводника;
- 165 -
а основным условием создания магнитного поля. Без свободных электронов весьма слабое магнитное поле может быть получено только на переходных процессах при изменении электрического поля.
Рассмотрим процесс электромагнитной индукции при наведении
э.д.с. на проводник другим проводником, но которому течет ток.
Как бчло показано выше, движение электронов в проводнике сопровождается возникновением присоединенных винтовых вихрей эфира - вихревчх трубок магнитных полей. Если на некотором расстоянии. от первичного проводника расположить второй проводник, параллельный первому, то он будет пересечен этими трубками эфира.
Если в первичном проводнике течет постоянный ток, то присоединенные к первичному проводнику вихревые трубки располагаются в пространстве на одном и том же расстоянии от первичного проводника, смещаясь в направлении оср:'1! обоих проводников, но но пересекая вторчннчй проводник б направлении, перпендикулярном ему.
Если же ток в первичном проводнике изменяется, то изменяется соответственно и число присоединенных к нему вихревчх трубок, которые и пересекают вторичмчи проводник. При этом сцепление эфира с трубкой увеличивается на набегающей стороне трубки и уменьшается на сбегающей ее стороне /рис. 6.16/. Соответственно увеличивается скоросиз потока эфира, текущего вдоль вихревой трубки на набегающей стороне и уменьшается скорость потока на сбегающей стороне. В результате за счет разности скоростей эфира, текущего вдоль труоки по обоим ее сторонам, создается циркуляция на расстоянии, равном диаметру трубки, равная
что эквивалентно появлению э.д.с. в направлении, перпендикулярном направлениям оси вихревой труоки магнитного поля и ее перемещению е пространстве, то есть в направлении оси вторичного проводника.
Совершенно эквивалентно происходит наведение э.д.с. на проводнике при пересечении его постоянным магнитным полем /рис. 6.17/.
В этом случае
где £ _ длина участка проводника, пересекаемого вихрев^-тми трубками.
Как видно, в обоих случаях величина э.д.с. пропорциональна числу вихревчх труоок, пересекающих проводник в единицу времени.
Л
/6.36/
