- 163 -
начнется такои переход, своего рода "игра вихревчх колец", описанная Н.Е.Жуковским [43 J. При этом энергия вихрей тратится на перемещение электрона в том же направлении, в котором он двигался разогнавшим его электрическим полем. Б этом проявляется механизм самоиндукции /рис. 6.14/.
Целесообразно отметить одно интересное обстоятельство, связанное с образованием присоединенных вихрей, для образования очередного вихря на периферии, на которые распадается вся система присоединенных вихрей, необходимо определенное количество эфира и энергии. Однако, начиная с некоторого минимума энергии, приходящейся на единицу длины присоединенного вихря, вихрь уже не может образоваться. Отсюда следует, что распространение магнитного поля от проводника, по которому течет ток, вызывающий это поле, чосит предельный характер /рис. 6.15/. Начиная с некоторой напряженности, весьма, возможно, малой, магнитнче силовче линии перестают образовываться. Увеличение тока приводит к увеличению расстояния, на которое распространяется магнитное поле. Таким образом может быть разрелен энергетический парадокс прямолинейного проводника.
Изложенные предположения относительно несложно проверить путем измерения индуктивностей на различных величинах токоз: поп увеличении тока, проходящего через индуктивность, при сохранении частоты величина индуктивности катушек должна несколько увеличиваться. Сами измерения должны при этом проводиться на предельно '"алых токах.
При образовании внешних присоединенных вихрей возможно слияние нескольких присоединенных вихрен в оищии вихрь, на что бчло обращено внимание академиком В.Ф.Читкевичем в его работе "Магнитный поток и его преобразования" L33 J. Такое слияние возможно потому, что, в отличие от вихревых труоок электрического поля, в которых суммарное перемещение эдира едоль трубок разно нулю, вихревые трубки магнитного поля имеют поступательна поток вдоль оси трубки по все>1ту сечению трубки, при этом для всех труоок магнитного поля параметр А = ~~ постоянен. Постоянство параметра А для всех трубок магнитного поля определено тем обстоятельством, что ооразо-вание вихревых труоок магнитного поля происходит в результате закручивания потоков уфира поверхностью электронов, для которых параметр А также постоянен.
Изложенная модель существенно отличается от модели, предложенной В.Ф.Миткевячем. Здесь электрон является не малозначащим сопутствующим фактором, как эго следует из предложений В.Ф.Миткевича,
- 164 -
Рис. 6.15. Предельность распространения магнитного поля вокруг проводника с током. ^
Рис. 6.16. Пересечение вторичного проводника вихревчми винтовыми линиями - электромагнитная индукция.
Рис. 6.18. Наведение э.д.с.
а/ от одиночного б/ от рамки.
Рис. 6.17. Механизм электромагнитной индукции.
б/
во вторичном контуре проводника;
