- 157 -
емчй каждой из них, составляет у\ 4 и
& = —> /6.12/
при этом для каждой труоки в соответствии с теоремами гельмголь-ца [7,83 на Исем протяжении ее сохраняется для каадои элементар-ной струйки циркуляция и момент количества движения:
Г = 2 Tlif icons'} ; L = т zl' = сот'/. /6.13/
Давление, оказываемое на внесенный в трубку заряд /внесенное тороидальное винтовое кольцо/, составит:
f ‘Kfn iп~= ~~~з.....2 = р*/г"и/
то есть это давление будет пропорциональным плотности вихревых трубок электрического поля.
Рассмотрим заряженный конденсатор, на одной из пластин которого помещен заряд С), , а на другой - <^. Наличие равных и противоположных по знаку зарядов означает, что на внутренней поверхности одной из пластин сосредоточено
// =-£- /6.15/
е
элементарных зарядов, создавших поле из вихревчх трубок, концы которых все входят во вторую пластину, то есть число вышедших из одной пластины трубок равно числу вошедших во вторую пластину этих же трубок. Если бч заряды не были равны или имели один и тот же знак, такого бы равенства не было бы.
Площадь поперечного сечения одной трубки составит /в среднем/
* =i-:4 г,2, /6.16/
а скорость кольцевого движения по периферии, трубки будет равна
If =-£— /6.17/
2 7 гр
При изменении площади трубки за счет увеличения числа этих трубок - увеличения заряда на пластинах плотность газа в труо-ках будет изменяться:
JL = JL. = hi. /6.18/
Рс f 2,. ^
Как показано в работах [41 - 45 j , .уравнение Бернулли применимо к винтовому потоку в целом. Разность давлений в элементар-
- 158 -
ной струйке на периферии вихря и в своооином эфире составит: о Я 2
ДГ= —- . /6.19/
2
а для вихревой трубки в среднем падение давления вдоль труоки по сравнению с давлением в свооодной среце, если труока имеет круговое сечение, составит [23, с. 115 3 *
Р г ^
4? = —, /6.20/
4
а для трубок некругового сечения
в 9 Р Г ^
А г =fCPif ^ - к- . /6.21/
4*2г2
Если же среда между пластинами приводит к изменению плотности эфира в труоках, то поскольку расход газа в каждой трубке
Veft = Vf , /6.22/
получим:
Л Р = JCV'^O = к = )С -; /6.23/
у, f 4/i * г4г
где <? = --относительная плотность эфира в вихревой трубке
в диэлектрике.
Общая сила, действующая на пластину конденсатора, составит:
F =*/>./ - «lh°L _al; /6.SJ4/
4 7?2£4^ 4£,2£ 4^^ 2^^/
а энергия конденсатора окажется равной
^ = [Fofe~ - ^2-^- . /6.25/
Таким ооразом, физический емчел диэлектрической проницаемости
- отношение плотности эфира в вихреъых труоках в среде /диэелек-трике/ к плотности эфира в вихревой трубке в вакууме /в свободном от вещества эфире/.
Рассмотрим движение электрона - винтового вихревого тороидального кольца уплотненного эфира в винтовом вихревом поле эфира -электрическом поле.
Во-первчх, попав в вихревое поле, созданное также винтовыми тороидальнчми образованиями эфира, электрон вынужден развернуться так, чтобы плоскость его кольцевого движения совпала с плоскостью кольцевого движения эфира в трубках. Во-вторых, под действием раз
