- 156-
6.3. Электромагнитные величины р явления.
Винтовое тороидальное кольцо распространяет в среде винтовое тороидальное движение, составляйте которого - тороидальное движение и кольцевое движение отличаются друг от друга структурой, способом распространения и закономерностью распределения в пространстве.
Кольцевое движение ^?.ра отождествляется с элетрической индукцией.
Кат: легко видеть из рис. 6.12* в вихревой трубке, образованной ■в среде винтовым тороидальным кольцом, потоки эфира движутся не только по кольцу в плоскости, перпендикулярной оси трубки, но и параллельно этой оси. При этом в центральной части вихревой трубки эфир движется от винтового тороида, а по периферии - к винтовому тороиду, так что общее количество поступательного движения эфира вдоль трубки в среднем разно нулю. Такое поступательное движение имеет большое значение, поскольку, будучи разным по величине и направлению на разных расстояниях от оси трубки, это движение создает различные значения напряженности винтового движения. На ося трубки винтовое движение имеет один знак, на периферии - противоположный. Кал показано в работах [ 39,40 ] , суммироваться могут линть винтовые потоки, у которых напряженность винтового движения постоянна и одинакова. Такое винтовое движение удовлетворяет уравнениям: _ _
zctif = А?; /6.8/
при этом
Vjxad -у= conxt /6.10/
т.е. вдоль линий тока отношение
^L = се*М /6. II/
/
Ничего подобного для вихревых трубок электрической индукции нет, следовательно, сужироваться потоки этих вихревых трубок не могут, а могут лиль развиваться в продольном направлении, скользя по поверхности друг друга, и смещаться в поперечном направления под давлением соседних вихревых труоок.
Для одиночного зяряда полный угол, занимаемый кольцевчм движением, составляет 4ТГ, следовательно, для п трубок угол, занима—
- 157 -
емчй каждой из них, составляет у\ 4 и
& = —> /6.12/
при этом для каждой труоки в соответствии с теоремами гельмголь-ца [7,83 на Исем протяжении ее сохраняется для каадои элементар-ной струйки циркуляция и момент количества движения:
Г = 2 Tlif icons'} ; L = т zl' = сот'/. /6.13/
Давление, оказываемое на внесенный в трубку заряд /внесенное тороидальное винтовое кольцо/, составит:
f ‘Kfn iп~= ~~~з.....2 = р*/г"и/
то есть это давление будет пропорциональным плотности вихревых трубок электрического поля.
Рассмотрим заряженный конденсатор, на одной из пластин которого помещен заряд С), , а на другой - <^. Наличие равных и противоположных по знаку зарядов означает, что на внутренней поверхности одной из пластин сосредоточено
// =-£- /6.15/
е
элементарных зарядов, создавших поле из вихревчх трубок, концы которых все входят во вторую пластину, то есть число вышедших из одной пластины трубок равно числу вошедших во вторую пластину этих же трубок. Если бч заряды не были равны или имели один и тот же знак, такого бы равенства не было бы.
Площадь поперечного сечения одной трубки составит /в среднем/
* =i-:4 г,2, /6.16/
а скорость кольцевого движения по периферии, трубки будет равна
If =-£— /6.17/
2 7 гр
При изменении площади трубки за счет увеличения числа этих трубок - увеличения заряда на пластинах плотность газа в труо-ках будет изменяться:
JL = JL. = hi. /6.18/
Рс f 2,. ^
Как показано в работах [41 - 45 j , .уравнение Бернулли применимо к винтовому потоку в целом. Разность давлений в элементар-
