- 147 -
ность из общего решения этой задачи получить как предельный случай многие частнче результаты - излучение в идеальной среде пои отсутствии активной проводимости, затухание плоской волнч в полупроводнике при бесконечных расстояниях от диполя и ряд других, задача об излучении диполя Герца в полупроводящей среде никогда и никем не бчла решена, и попчтки решить ее неизменно кончались неудачей.
Имеются, правда, попытки сформулировать готовое решение путем перем»ожения двух решений - решения задачи о распространении поля диполем Герца в идеальной среде и решения задачи плоской волнч, но такой подход совершенно некорректен.
Не решены предельнче задачи об электрическом ноле в пульсирующем однородном электрическом поле и многие другие.
Интересно отметить, что статический постулат Максвелла
помещаемчй в учебниках теоретических основ электродинамики в разделах статики, после представления его в дифференциальной форме
помещается уже в раздел динамики, хотя последняя форма представления по физической сущности ничем не отличается от предыдущей.
В результате игнорируется запаздывание в значениях J> при перемещении зарядов внутри охваченного поверхностью S пространства.
Изложенные моменты, а такге некоторче другие соображения не позволяют считать развитие теории электродинамики полностью за-вершеннчм. Однако дальнейшая эволюция ее возможна лишь на основе детального качественного рассмотрения процессов, происходящих в электромагнитных явлениях, что и заставляет вновь вернуться к разработке моделей этих явлений с учетом тех недостатков, которче были присущи предыдущим гидромеханическим моделям.
Рассматриваемой ниже модели, видимо, присущи свои недостатки, поэтому и предлагаемая модель в дальнейшем также должна уточняться и дополняться, как и всякая модель.
/6.4/
e/i/Л - £
/6.5/
- 148-
6.2. 1идромеханическио щ-одсгавлр^ре элсг/п^чоства и магнетизма.
Для того, чтобы определить, что именно представляют собой электрические и магнитнче поля, необходимо рассмотреть взаимодействие элементарнчх частиц вещества, расположенных на некотором расстояние друг от друга.
Как бчло показано вчше, элементарнче частицч ве-цества представляют собой винтовые тороидальнче вихри, которче взаимодействуют блогодаря потокам окружающей средч, создаваемчм самими этими вихрями.
Из вчражения 4.38 следует, что в промежуточно** между вихрями слое газа давление снижено относительно внешнего давления средч на величину
АР.*Мг-т) /6.6/
Ч \ р, )
следовательно, если поверхности двух вихрей, обращеннче друг к другу, движутся в противоположную сторону, давление между ними будет снижено, если же они движутся в одну и ту же сторону с оди-наковчми скоростями, давление между ними будет такое же, как и в свободном от вихрей пространстве. Поскольку на противоположной стороне вихрей также имеется снижение давления относительно средч, а изменение скорости относительно средт-г здесь ровно в два раза меньше, чем изменение скорости поверхностей Еихрей друг относительно друга е первом случае, то силч, действующие на вихри в обоих случаях будут одинаковы по величине и противоположнч по направлению: j первом случае вихри будут притягиваться, во втором - отталкиваться /рис. 6.1/.
Изложеннче соображения позволяют проследить за поведением вих-ревчх колец газа, расположенных вблизи друг, друга.
Как известно [36, с. 304 J , вихревое тороидальное кольцо склонно к саморазгону в направлении потоков газа, выходящих из центра кольца /рис. 6.2/. Скорость, которую может достичь такое кольцо, составляет:
у /6.7/
4 На *
Здесь а - радиус кольца, £ - радиус тела тора,х -напряженность вихря тора.
Физически такое движение может быть ооъяснено тем, что поток газа, создаваемый одной частью кольца, увлекает своим движением другую часть кольца и, соответственно, наооорот.
