-за
нятного момента. Почему это так происходит, легко видеть из структуры вихрей, поскольку осевой поток двух вихрей в этом случае проходит по замкнутому пути, при этом все же возможно малое изменение магнитного поля за счет рассеивания - неполного замыкания осевого потока газа и возникновения малого ди-польного магнитного момента.
Величина спина у ядер, для которчх спин не равен нулю, позволяет судить о числе нуклонов, ориентированных параллельно й определяющих этот спин. В простейшем случае это число должно составлять величину
к = -1XL, /4.47/
1/2
прячем в ядрах с нечетнчм 2 в это число входит один из протонов, остальные протоны входят в состав альфа-частиц, образующих основную массу ядра.
Такта образом, ядра можно рассматривать как
- включающие в свой состав альфа-частицч, ч^сло которчх определяется ближайшим к атомному номеру числом, делящимся на 4, но не большим, чем ближайшим к ^ четным числом;
- включающие в свой состав параллельно ориентированные нуклоны, число которых равно к;
- включающие в свой состав пары нейтронов, ориентированные взаимно актипапаллельно, число которых равно разности
п - ,4 -а' - к. /4.48
OQ ^
Так, например, Р, имещий Е = 233,286 мэВ, I -1/2, состоит вз семи альфа-частиц //w, = 7/, что требует 28 нуклонов и еще одного протона со спином 1/2. Приращение энергии Р по сравнению с Ц Р составляет 17,87 мэВ, что означает, что в составе
Щ Р присутствовало только 6 альфа-частиц. Седьмая альфа-частица образовалась при присоединении 14-го нейтрона /29 нуклона/, что и дало столь большой прирост энергии взаимодействия /табл. 4.11/
В составе fsj Р /Е = 250,6113 мзВ; V- I/ по-прежнему 7 альфа-частиц, протон и нейтрон образует соединение типа дейтрона, имеющего спин, равный 2. Здесь возможно и другое толкование: протон и нейтрон имеют параллельные спияч, и их осевые потоки в данном ядре не за|шкс1этся. _
В составе Р /Е =262,318 мэВ; I"= 1/2/ также 7 альфа-частиц, добавленный пейтрон подсоединен антипараллельно к нейтрону.
-99-
В составе Р /Е = 270,865 мэВ; Г = I/ по-прежнему 7 альфа-частиц, добавленной нейтрон подсоединяется анткпараллельно к протону, образуя дейтрон со спином, равным I. При этом магнитные моменты вычитаются //г = - 0,2523rig /.
Таблица 4.11.
|
АХ |
Е,чэВ |
д й,мэВ |
Г | ||
|
I |
28 р 15 F |
221,419 | |||
|
2 |
29 р |
239,286 |
17,87 |
1/2+ | |
|
3 |
30 р |
250,6119 |
11,33 |
I + | |
|
4 |
31 р |
262,918 |
12,30 |
1/2+ |
+1,1317 |
|
5 |
32 р |
270,855 |
7,94 |
I + |
-0,2523 |
|
6 |
оЗ р |
280,9594 |
10,1 |
1/2+ | |
|
7 |
34 р |
287,520 |
6,57 |
I + |
На основе изложенного может быть рассмотрена возможная структура сложных ядер.
Группа ядер дг/ий - кислород.
В таблице 4.12 приведены значения энергий и некоторые другие характеристики изотопов лития.
Таблица. 4.12.
|
А 1 Е.мэВ |
Е.мзВ |
Г |
N ^ //и Я |
■ —i ... Q .: | |
|
5 |
26.330 | ||||
|
6 |
31.9948 |
5.6648 |
I |
+0,822 |
-0,0008 |
|
7 |
39.24Я5 |
7.2507 |
3/2 |
+3,2564 |
-0,040 |
|
8 |
^1.2782 |
2.0327 |
2 |
+1.6532 | |
|
9 |
45.330 |
4,1518 |
3/2 | ||
Энергия изотопа лития составляет 26.33 мэВ, то есть меньше, чем энергия взаимодействия нуклонов в альфа-частице, ''ледова-тельно, в составе этого ззотода альфа-частица не образована, хотя
