- 97 -
Ядра с нейтроннчм м.ч. 82. ^ ^ Таблтша 4.9.
|
г> |
АХ |
■r?lJl+'s+ /> |
Е,мэВ |
г ... ... I* л Е.мэВ |
Z Е^.мэВ |
д*Е.мэВ | |
|
Ь4 |
136Хе |
j 27* +28 >i |
1141,891 |
0 +i |
763.270 |
378,621 | |
|
55 |
т, |
27л +28л+> |
'1149.320 |
7/2+ |
7.429 |
763,270 |
386,050 |
|
56 |
28<* +26/) 11158.322 |
0 + |
9.002 |
791,Ъо9 |
366.783 | ||
|
57 |
139/, |
28* +26л-^ 1164.520 |
7/2+ |
6.198 |
791.539 |
372,981 | |
|
58 |
140,, |
29« +24/7 |
1172,664 |
0 + |
8,144 |
819,808 |
352,855 |
|
59 |
141^ |
29л +24л-^ |
I177.891 |
5/2+ |
5.227 |
819.808 |
358.083 |
|
60 |
I4SU |
/30^ +22л> |
II85.II6 |
0+ |
7.220 |
848.077 |
337.039 |
|
61 |
[143 » / /г |
30 л +22л4? |
II95.9I0 |
10.794 |
848.077 |
347,833' | |
|
62 |
144лг |
31 х +20h |
1195.682 |
0 + |
-0.228 |
876,346 |
319,336 |
|
63 |
145/, |
31 ис +20л+/ |
1198.944 |
876,346 |
322.599 | ||
|
Ядра с |
нейтронным м.ч. 126. Таблица 4.10. | ||||||
|
А X |
п1Л + 4р |
Е.мэВ |
Т ** |
д Е.мэВ |
<£ Е-<.мэв|4«Е,мэВ | ||
|
80 |
20S*f |
40-* +46л |
1621.068 |
о |
1130,770 |
490,298 | |
|
81 |
40л +46^+/^ |
1623.^34 |
1/2+ |
7 „366 |
II30.77C |
497.664 | |
|
82 |
41 -< +44л |
1636.452 |
0 + |
8.018 |
1159.039 |
477.413 | |
|
83 |
209^. |
41 ы. +44л -ь- |
1640,255 |
9/2- |
3,803 |
1159,039 |
431,216 |
|
84 |
aoj |
42 ** +42л |
1645,23.2 |
0 + |
4,977 |
1187,308 |
457.924 |
|
85 |
2И//! |
42 а +42/7 +г |
1648,213 |
9/2- |
2,931 |
1187.308 |
460.905 |
|
86 |
^•^143* +40 я |
1652,0x1 |
0 + |
4,298 |
1215.577 |
436.934 | |
|
87 |
213,-. |
43^ +40/) +/ |
1654.708 |
2.197 |
1215.577 |
439.131 | |
|
88 |
214А, |
44 л +38/> |
1658.470 |
0 + |
3,762 |
1243.847 |
414.628 |
|
89 |
2% |
44л +38/7 +f |
1659.770 |
1,300 |
1243,847 |
415,923 | |
Из рассмотрения значений спинов так&е следует ряд выводов. Так,присоединение двух нейтронов в изотопах ядер с четным значением не меняет значения спина. Отсюда следует, что эти нейтроны соединяются антипараллел.ьно, но возможно это лишь в присутствии альфа-частиц. То же подтверядает неизменность маг-
-за
нятного момента. Почему это так происходит, легко видеть из структуры вихрей, поскольку осевой поток двух вихрей в этом случае проходит по замкнутому пути, при этом все же возможно малое изменение магнитного поля за счет рассеивания - неполного замыкания осевого потока газа и возникновения малого ди-польного магнитного момента.
Величина спина у ядер, для которчх спин не равен нулю, позволяет судить о числе нуклонов, ориентированных параллельно й определяющих этот спин. В простейшем случае это число должно составлять величину
к = -1XL, /4.47/
1/2
прячем в ядрах с нечетнчм 2 в это число входит один из протонов, остальные протоны входят в состав альфа-частиц, образующих основную массу ядра.
Такта образом, ядра можно рассматривать как
- включающие в свой состав альфа-частицч, ч^сло которчх определяется ближайшим к атомному номеру числом, делящимся на 4, но не большим, чем ближайшим к ^ четным числом;
- включающие в свой состав параллельно ориентированные нуклоны, число которых равно к;
- включающие в свой состав пары нейтронов, ориентированные взаимно актипапаллельно, число которых равно разности
п - ,4 -а' - к. /4.48
OQ ^
Так, например, Р, имещий Е = 233,286 мэВ, I -1/2, состоит вз семи альфа-частиц //w, = 7/, что требует 28 нуклонов и еще одного протона со спином 1/2. Приращение энергии Р по сравнению с Ц Р составляет 17,87 мэВ, что означает, что в составе
Щ Р присутствовало только 6 альфа-частиц. Седьмая альфа-частица образовалась при присоединении 14-го нейтрона /29 нуклона/, что и дало столь большой прирост энергии взаимодействия /табл. 4.11/
В составе fsj Р /Е = 250,6113 мзВ; V- I/ по-прежнему 7 альфа-частиц, протон и нейтрон образует соединение типа дейтрона, имеющего спин, равный 2. Здесь возможно и другое толкование: протон и нейтрон имеют параллельные спияч, и их осевые потоки в данном ядре не за|шкс1этся. _
В составе Р /Е =262,318 мэВ; I"= 1/2/ также 7 альфа-частиц, добавленный пейтрон подсоединен антипараллельно к нейтрону.
