- 90 -
Соединение нуклонов друг с другом боковой поверхностями при наличии у них общего центрачьного потока пгиводит к их антипарал-лельности друг относительно друга. При этом направления тороидального движения по образующим обоих нуклонов взаимно противоположим, то есть градиент скоростей тороидального движения максимален, я наличие кольцевого движения у протона еще более увеличивает этот градиент, что приводит к снижению давления в промежуточной между нуклонами зоне. Снижение давления эфира между нуклонами приводит к тому, что внешнее давление эфира прижимает нуклона друг к другу, в чем и выражается сильное ядерное взаимодействие нуклонов.
Большой градиент скоростей эфира между нуклонами одновременно приводит к снижению вязкости эфира в этой области, поэтому диссипация энергии здесь весьма мала, и диффузия вихрей происходит чрезвычайно медленно.
Легко видеть, что при антипараллельной ориентации нуклонов сумма их собственных спинов равна нулю /Моментов их кольцевого движения/. Fo кольцевое движение протона приводит к вращению всей системы вокруг общей оси, проходящей через промежуточную зону параллельно главным осям вихрей. Поскольку центры масс нуклонов располагаются на расстоянии от оси вращения ^ , то есть на том же расстоянии, на котором в одиночном нуклоне сосредоточена его основная масса /при трубчатом строении газового вихря/, а общая масса удвоилась, то общее количество движения также удвоится, то есть спин дейтрона равен
1 = 2 Т0 /4*42/
Магнитный момент дейтрона равен и,86 /ия , то есть примерно
А? ~ 0,86 л? 5 /"г /4; 43/
что вполне соответствует данной структуре.
Присоединение к дейтрону второго нейтрона создает тритон - ядро трития. Его магнитный момент равен, примерно, магнитному моменту протона
/V - 2,9797/tj, сг /4.44/
что говорит об антипараллельной ориентации нейтронов в ядре. Внутренний спин тритона равен 1/2, что естественно, так как при антипараллельной ориентации нейтронов их внутренние спины компенсируются, и остается только спин протона.
Энергия взаимодействия тритона составляет, примерно, 8,43 мэВ, число поверхностей взаимодействия нуклонов между собой равно 3. Избыток энергии взаимодействия, если сравнить с энергией взаимодействия трех дейтронов по 2,27463 мэВ, составляет:
- 91 -
лЬ - 8,48212 - 3*2,27463 = 1,65823 мэВ. /4.45/
Дополнительная энергия связи может бнгь объяснена дополнительной деформацией вихрей и увеличением площадей взаимодействия.
Лагнвтнчй момент гелия—3 равен 2,1275, что примерно соответствует магнитному моменту протона. Разница может бчть отнесена за счет изменения расположения поверхности пограничного слоя, что обусловлено присоединением протонов.
Лротонч в ядре 2 Не расположенч антипараллельно друг другу, в результате чего ядро не вращается вокруг своей оси. Спин ядра равен 1/2. Энергия взаимодействия нуклонов ь ядре гелия-3 меньше, чем у тритона, что объясняется отталкиванием протонов, блогодаря образованному ими общему потоку газа между ними.
Присоединение четвертого нуклона могло бч вчзвать увеличение энергии взаимодействий в ядре гелия-4 порядка на 3 мэВ. Сднако вместо этого происходит скачок энергии до 28,29614 мэВ, т.е. почти на 18 мэВ больше, чем ожидалось. Объяснить такой скачок энергии можно, только допустив возможность перестройки всей системч.
Легко видеть, что такая перестройка, в самом деле, реально необходима, так как наличие четчрех нуклонов создает все возможности для обеспечения наименьшего сопротивления прохождения центральных потоков, поскольку теперь может бчть образован единый поток для ссех четчрех нуклонов, проходящий по общему кольцу, образованному вихрями нуклоноЕ. 1'збчточнчй поток газа от обоих нуклонов вчходит во внешнюю среду. Направления спинов з системе все попарно уравновешены, и общий момент количества движения равен нулю.
Таким образом, повышенная устойчивость четно-четной системы, каковой является альфа-частица, легко объяснима. Учитывая особую устойчивость альфа-частиц, дальнейшее рассмотрение структур ядер, связанных с особо устойчивыми состояниями /магические числа/ целесообразно рассматривать ка основе альфа-частиц. Полученная модель может бчть названа "альфа-частичной".
Некоторые общие свойства составных ядер.
Анализ энергий взаимодействия нуклонов для ядер ^20, 21, 22 ] показывает, что можно для всей совокупности изотопов выделить несколько общих сьойсте, которче могут б'-тть использованч при построении альфа-частичнчх моделей этих ядер. Рассмотрим некоторче из этих свойств.
Первчм характернчм свойством является то, что для всей совокупности изотопов характерно приращение энергии на величину большую при присоединении четного нейтрона, чем при присоединении нечетно
