- 81 -
U
= 2 Г i- i
Далее, положив
А.
А
I -
Рс
г
/4.37/
Р/>
''{У
где foe - давление в слое, движущимся со скоростью
%
откуда и наконец,
Я
л
L1--
Р
тг
получим: Г- I 1
/V
^ Л/
/4.33/
Таким образом, давление зависит поверхности вихря не только от скорости потока непосредственно ка самой поверхности, но п от градиента изменения скорости в направлении, перпендикулярном течению потока.
Уменьшение давления в слое газа между вихрями заставляет вихри прижиматься друг к другу с силой, определяемой площадью вихрей и разностью давлений в свободной среде и в промежуточном слое. При этом из двух возможных способов соединений вихрей более устойчивом будет то, при котором вихри взаимодействуют боковыми сторонами, поскольку при этом длина общего потока газа будет меньше, что соответствует минимуму энергии системч или максимуму энергии связи /рис. 4.11/.
Очевидно, что если один из вихрей имеет помимо тороидального еще и кольцевое вращение, то градиент скорости будет еще больше, и сила взаимодействия между вихрями будет также большей, чем в случае, когда кольцевого вращения нет.
На основании изложенного мокко ожидать, что если нуклони представляют собой кольцевое вихри, то при сопряжении их боковой поверхностями в пределах пограничного слоя сило взаимодействия будут различаться в зависимости от того, различаются они меаду собой
- 82 -
Рис. 4.II. Устойчивые положения вихревчх торов.
Рис. 4.12. Зависимость энергии взаимодействия межцу нуклонами от расстояния между ними при антипараллель-нчх спинах.
