- 74 -
вращения одинаково, эти части сольются, по тут не петли сформируются в самостоятельное вихревые кольца, которче отделятся друг от друга. Получившиеся кольца подвергнутся дальнейшему делению. Такое деление будет продолжаться до тех пор, пока диаметр тела тороида не станет соизмерим с радиусом собственно тороида. В результате форма тороида приблизится к форме вихря Хилла /рис.4.7а/, но с уплотненными стенками.
Минимальной энергии тороидального вихря соответствует распределение энергии вращения между всеми степенями свободы, что соответствует принципу Максвелла. Следовательно, тороидальный вихрь наибольшей устойчивости должен наряду с тороидальном обладать еще кольцевым вращением. Появлению такого кольцевого вращения, которое совместно с тороидальным образует винтовое движение тела вихря, способствует составляющая винтового движения газа в керне "восьмерки" перед тем, как произойдет разделение ее на два кольца.
Таким образом, хаотическое смешение струй газоподобной среды -эфира способно породить вихревые винтовые кольца, которые и могут рассматриваться как частицы, образующие вещество.
- Vo -
4.2. Движение газа в окрестностях вихревого винтового тороида.
Рассмотрим движение газа в окрестностях вихревого винтового тороида с учетом вязкости. Для этого мокко воспользоваться уравнением пограничного слоя на теле вращения, составленными Э.Ьольтце.
Как показал Э.Ьольтце, в координатах для тела вращения уравнения движения газа имеют вид:
ди ?i/ и т ?р ч PV
+<v-+ ■ 1
?/- дл. дл * /А.22/
Для стационарного движения газа целесообразно ввести функцию тока /'/4$ причем для удовлетворения уравнения неразрчвности целесообразно выбрать функцию тока так, чтобы скорости v и * были тавнч
- JL .2111L = 2L..
U * ’ /4.23/
= I .
L г •
В результате подстановки в 4.22 получим:
Р V ( Э/ + _I_ Эг J ЗУ _ ^ ££ + /4.24/
/4.25/
Ру dxty [ дх Z 2х. / JycJ причем пограничными условиями будут:
У' = 0; = 0 при v = С;
4/
3 iK
-- = bt(xj при j =оо .
ь
Расчет пограничного слоя производится путем разложения функций ъ(х) и иряды. Производя соответствующие вычисления и полагая для рассматриваемого частного случая угол обтекания по всей поверхности вихря, равной 90°, получим выражение для пограничного слоя цилиндра, вращающегося в вязкой среде:
и
~с
{i ■ [25,5 (я0 */Г
/4.26/
Следует отметить, что при значении
