Как показано с работах L3, с. 83V; 4; о] и других переход ог ламинарного движения к турбулентному начинается от значений чисел Рейнольдса порядка 2000 /по исследованиям самого Рейнольдса от 2030/, однако возникающие турбулентности fie обязательно сопровождаются поворотом /вращением/ частиц средч. При более высоких значениях числа Рейнольдса турбулентность становится устойчивой. Если же при таких значениях чисел Рейнольдса происходит поворот частиц средч, то движение становится вихревым. В работе [б, с. 340] показано, что до значений числа Рейнольдас 1000 вихрь носит ламинарный характер, и «го структура в значительной степени определяется начальными и краевыми условиями. Если же число Рейнольдса превышает знаение 1000, то вихрь становится турбулентным, и его структура практически не зависит ни от начальных, ни от краевых условий.
Несмотря на не очень четкую классификацию вихревых и турбулентных движений, существующих ныне в гидромеханике, можно отметить существенную зависимость характера течений сред от величины числа Рейнольдса. В этой связи представляет интерес выяснить значения числа Рейнольдса, характеризующих такие основные частицч, как нуклоны - протон и нейтрон.
Как известно, диаметры поотона и нейтрона составляют величинч порядка dz /1,3 - 1,4/.10~^см, что и может б^ть принято за характерный размер. Скорость движения среды по окружности для этих частиц должна составлять величину порядка скорости света, то есть 3*10^ см.с--^. Учитывая, что кинематическая вязкость эфира, как это было показано в главе 3, составляет 4*10“27, получим:
то есть число Рейнольдса для нуклонов весьма велико, существенно больше, чем обычно встречающиеся в практической гидродинамике.
Таким образом, нуклоны вполне можно рассматривать как некоторые стабильные вихревые образования среды - эфира с установившейся структурой, которая не зависит ни от начальных, ни от краевых условий, имевших место в момент их образования.
Полагая, что образование вихрей начинается с величины 10 , получим значение скорости соударения струй, необходимой для начального образования вихрей в эфире:
Ле х 103.4.Ю-27
Ю24,
- 67 -
Рис. 4.1. Распределение скоростей в пограничном слое плоской пластины.
С jio5
S0O
4оо ■
Зоо. гоо /оо
л
2. 4 it '0 /Z
Рис. 4.2. Зависимость мезду коэффициентом с/, отнесенным к плотности у> в свободном потоке, и ^^при малой теплопередаче. ^
газа.
