- 65 -
Глава 4. Нуклоны и ахомнче ядра.
"Материя, как существующая независимо от нашего сознания объективная реальность, имеет широкое разнообразие фор”."
Т.Эрдеи-Груз [I].
"Изыскать модель и детерминистскую микромеханику индивидуальных микрообъектов, допускающую в качестве объективной статистической механики обччную квантовую механику." Жан Поль Вижье [2] .
4.1. Образование и особенности структуры гаеовчх вихрей.
При перемещении масс газа друг относительно друга в газовой среде возникают турбулентности, переходящие в вихревые образования.
Принципиально вихревчм является любое движение жидкости или газа, для которс
то есть для которого циркуляция скорости по замкнутому контуру не равна нулю. Однако далеко не всякое движение, для которого имеет место приведенное соотношение, является вихрем в полном смысле этого слова.
В самом деле, течение газа вдоль неподвижной стенки неодинаково на разных расстояниях от нее. Для такого слоистого течения
так как продольная, в направлении оси скорость меняется по мере удаления от стенки - увеличения величины у /рис. 4.1/.
Тем не менее, вихря, как такового, при подобном течении может и не быть, хотя предпосылки для появления турбулентности созданы именно блогодаря разностям скоростей течения на разных расстояниях от стенки.
В гидромеханике, как известно, принято различать ламинарное, турбулентное и вихревое движения, переход от одного из них к другому определяется, так называемым, числом Рейнольдса Ji 6 , равном
4 Л
/4.1/
/4.2/
/4.3/
где
if - скорость течения среды;
£ - характерный линейный размер;
^ - кинематическая вязкость среды.
Как показано с работах L3, с. 83V; 4; о] и других переход ог ламинарного движения к турбулентному начинается от значений чисел Рейнольдса порядка 2000 /по исследованиям самого Рейнольдса от 2030/, однако возникающие турбулентности fie обязательно сопровождаются поворотом /вращением/ частиц средч. При более высоких значениях числа Рейнольдса турбулентность становится устойчивой. Если же при таких значениях чисел Рейнольдса происходит поворот частиц средч, то движение становится вихревым. В работе [б, с. 340] показано, что до значений числа Рейнольдас 1000 вихрь носит ламинарный характер, и «го структура в значительной степени определяется начальными и краевыми условиями. Если же число Рейнольдса превышает знаение 1000, то вихрь становится турбулентным, и его структура практически не зависит ни от начальных, ни от краевых условий.
Несмотря на не очень четкую классификацию вихревых и турбулентных движений, существующих ныне в гидромеханике, можно отметить существенную зависимость характера течений сред от величины числа Рейнольдса. В этой связи представляет интерес выяснить значения числа Рейнольдса, характеризующих такие основные частицч, как нуклоны - протон и нейтрон.
Как известно, диаметры поотона и нейтрона составляют величинч порядка dz /1,3 - 1,4/.10~^см, что и может б^ть принято за характерный размер. Скорость движения среды по окружности для этих частиц должна составлять величину порядка скорости света, то есть 3*10^ см.с--^. Учитывая, что кинематическая вязкость эфира, как это было показано в главе 3, составляет 4*10“27, получим:
то есть число Рейнольдса для нуклонов весьма велико, существенно больше, чем обычно встречающиеся в практической гидродинамике.
Таким образом, нуклоны вполне можно рассматривать как некоторые стабильные вихревые образования среды - эфира с установившейся структурой, которая не зависит ни от начальных, ни от краевых условий, имевших место в момент их образования.
Полагая, что образование вихрей начинается с величины 10 , получим значение скорости соударения струй, необходимой для начального образования вихрей в эфире:
Ле х 103.4.Ю-27
Ю24,
