- 61 -
СО
/V
А, ‘(~У~) ; I /3.32/
где ' <>
&U- перепад скоростей слоев;
Ср - теплоемкость газа при постоянном давлении.
Уравнение распространения тепла в эфире, как и в любом другом
газе, определяется выражением
7с - а^лТ - -L.-. /3.33/
где
7(л1'У- температура точки в момент Z* ;
*т - - коэффициент теплопроводности;
о/ - коэффициент температуропроводности;
/ - плотность тепловых источников.
Поступательное движение.
Поступательно движение может бьтть двух видов - разомкнутое и замкнутое. Разомкнутое поступательное движение газа возникает при наличии разности давлений в двух областях пространства. Замкнутое поступательное движение газа возникает при перемещении в газе какого-либо тела, что, конечно, тоже сопровождается изменениями давления во всем окружающем тело пространстве, что, собственно и вызывает смещение объемов газа. При поступательном движении отсутствует вращение элементов газа, а имеется только смещение в пространстве и деформация объемов.
Математическими выражениями, описывающими поступательное движение эфира являются известные уравнения гидромеханики для сжимаемого вязкого газа, в том числе: уравнение Бернулли
-£-?+/ dfL = с**//, /3.34/
2 J Z3 уравнение состояния
/>=£L[ 1+*А(т/г+ ^с(т^ ...] /3.35/
уравнение Навье-Стокса
= - JL дгаЛ? + X /3.36/
dt Я
а также уравнения, описывающие движения газа в пограничных слоях, например, интегральные соотношения Кармана и ряд других.
Особенносвю применения уравнений гидромеханики применительно к
- 62 -
газоподобной среде - эфир}' является отсутствие объемных сил, по крайней мере, для начального этапа исследований, когда фактом существования эфира-2 пренебрегаете^. Во всех частных случаях, когда это вчтекает из конкретных моделей, возможно упрощение уравнений, например, применение уравнений Эйлера вместо уравнений Кавье-Стокса.
Существенным упрощением является возможность в большинстве случаев пренебрежения вязкостью и сжимаемостью, однако до тех лишь пор, пока это не нарушает исходную модель явления.
Вращательное движение.
Вращательное движение поолзляется в турбулентностях и сформировавшихся вихрях. В вихрях вращательное движение в чистом виде проявляется по оси вихря, а в сочетании с поступательным - во всех остальных областях. Вращательное движение может носить замкнутый и разомкнутый характер, при замкнутом вращательном движении ось вихря замыкается сама на себя, образуется вихревой тор.
При разомкнутом вращательном движении ось вихря уходит в бесконечность, а сам вихрь теряет интенсивность по мере -удаления от центра.
В тех случаях, когда сжимаемостью газа можно пренебречь, что имеет место, например, в свободном от вещества пространстве, уравнения движения эфира приобретают форму уравнений вязкой несжимаемой жидкости:
где у
V - средняя поступательная скорость частиц в рассматриваемой
точке пространства;
Г - интенсивность вихря;
6" - площадь вихря.
Однако при рассмотрении структуры вещества сжимаемостью газа в вихрях не только нельзя пренебречь, но факт такой сжимаемости ста-
-~-+Qxir = - дгсгс/Н -х io^Q; o/lv V = 0;
Q = ;
(Г
/3.37/
