- 51 -
3.2. Гпределеиие численных значений параметров эфира.
деленные значения параметров эфира в околоземном пространстве как обычного вязкого сжимаемого газа могут быть определены на основании экспериментальных данных, характеризующих те или иные физические процессы с уыетом эфиродинамических представлений о сущности этих процессов. Поскольку физические явления в большинстве своем исследованы в земных условиях, можно говорить о значениях параметров эфира лишь в пространстве, непосредственно окружающем Землю, распространяя их на другие области Вселенной лишь по мере уточнения условий содержания эфира в этих областях.Параметры эфира такие, как плотность, давление, температура и т.п. могут в других облаежях Вселенной существенно отличаться от параметров эфира в околоземном пространстве. Об этих отличиях можно в принципе судить на основе внеземных исследований, астрономических наблюдений и т.п. Параметры эфира внутри вещества также отли-„ чаются существенно от параметров эфира в вакууме. Таким образом, в данном разделе вычисляются лишь параметры эфира в свободном от вещества околоземном пространстве.
Плотность.
О плотности эфира можно судить по ежегодному приращению Землей своей массы за счет поглощения ею эфира ркружающего пространства, вызванного тяготением /см. гл. 8 "Гравитационные взаимодействия"/. Как известно, ежегодное приращение радиуса Земли составляет :
—^ = 1,1*10“^м.год”^ = 3,49-10”^м.с“^. yf-
Цолагая, что удельная масса Земли остается постоянной и равной
f3 = 5,5*103кг.м“3, полагая также, что как и всякое тело эфир, не претерпевающий адиабатических изменений падает на Землю со второй космической скоростью, равной
£ = I,12*10 м.с-1,
ииеем:
— = 1,92-10“°кг.м“2.с-1
v следовательно,
о , 2л—к. я I.92-I0:5 . 1>7.10-10 кг.м-3 /3.1/ Sit ‘j 1,12-Ю4
- 52 -
Давление.
О давления в э^ире можно судить на основе анализа наиболее значительных сил, проявляющихся в физических явлениях и приходящихся на наименьшие площади. Такими силами являются силы сильного ядерного взаимодействия, из которых наибольшими являются силы про-тоы-нейтронного сильного ядерного взаимодействия.
для протон-нейтронного взаимодействия дейтрона, ядра дейтерия, энергия взаимодействия составляет 2,2245 мэВ. Расстояние, на котором взаимодействие убывает до нуля, составляет порядка I Ферми =
= 10” ^м. Следовательно, возникающая при отрыве нейтрона от поото-на сита составляет:
р = = 2,2245 мэВ.Ферми-1 = 19 =
?г - кг15 = 3,6-Ю2 н
Поскольку площадь поперечного сечения нуклона составляет
^ = ,тг* = т 0,32.10-26 = 2-КГ26 см2 = 2-Ю"30 м2, то следовательно, давление в эфире составит величину
JL. = ^ hi- = 31°:.10.- = 1,8'Ю32 2.1C32 Н-м-2. /3.2/ -i ч Я Jc 9 # Ю~
29
/в пересчете на атмосферы эта величина составляет 2*10 атмосфер?/
Показатель адиабаты.
Как известно [12, с. 47J, показатель адиабаты является отношением удельных теплоемкостей и определяется через число степеней свободы газовой молекулы:
у = — = I + 4- . /з.з/
СI? Л
где
с,- теплоемкость при постоянном давлении;
сь - теплоемкость при постоянном объеме;
■V - число степеней свободы молекулы газа.
Лля одноатомного газа V = 3 и / = 1,67, для двухатомного Л--0 7. у =1,4. При этом при повышении температуры, а точнее, при повышении средней скорости теплового движения для всех видов газов значение показателя адиабаты стремится к единице L12].
