370 ш CFpCFp |t|T туГ сарсго W Ж Ш> ж а) б) Рис. 8.19. Взаимодействие постоянных магнитов: для полюсов (а); для одноименных полюсов (б) разноименных В случае постоянных магнитов главную роль играет вращательная составляющая движения эфира в вихревых трубках магнитного поля. Следует отметить также, что простое винтовое движение эфира, сочетающее поступательное движение с вращательным без структурирования в набор винтовых тороидов, может также восприниматься как магнитное поле. Все изложенные выше положения для этого варианта остаются справедливыми. Для вынесения окончательного суждения о структуре магнитного поля необходимо проводить специальные исследования. Изложенные выше представления о структуре магнитного поля носят самый предварительный характер и должны уточняться. 8.4. Электромагнитное поле 8.4.1. Уравнения Максвелла и их ограниченность Разработка гидромеханических моделей электрических и магнитных явлений и в XIX в., и сейчас еще наталкивается на большие трудности, поскольку эти явления весьма разнообразны по форме, а сами модели могут базироваться только на представлениях о турбулентных и вихревых движениях жидкости или газа, до настоящего времени изученных далеко не полно. Тем не менее, разработка подобных моделей в прошлом принесла большую пользу, именно эти модели легли в основу всей теории электромагнетизма и позволили создать всю ее математическую базу. | 371 Практически все гидродинамические модели электромагнитных явлений можно разбить на две группы. В первой группе моделей магнитное поле рассматривается как проявление поступательного движения эфира, а электрическое поле - как проявление вращательного (вихревого) движения эфира. Такой точки зрения придерживались, в частности, Г.Гельмгольц, В.Томсон, Дж.Томсон, Н.П.Кастерин. Во второй группе моделей магнитное поле рассматривалось как проявление вихревого движения эфира, а электрическое поле - как проявление поступательного движения. Этой точки зрения придерживались, в частности, Дж.Максвелл и В.Ф.Миткевич. Пусть а, Р, у — компоненты скорости эфира, и, v, w - угловые скорости вихрей, а рэ - плотность эфира. С учетом этих обозначений запишем для первой группы моделей следующие уравнения: да др ду +-+--= Рэ', дх ду dz ду др dz дх и; ду dz да ду v; др да дх ду w, и определим следующие соответствия: рэ-^р0 - магнитная проницаемость вакуума; а. р. у —> Нл. Ну, Н: - компоненты магнитного поля; и, v, w —»Ех, Еу, Ez - компоненты электрического поля. Для второй группы моделей имеем следующие соответствия: Рэ " £о - диэлектрическая проницаемость вакуума; а, Р, у —■► Ех, Еу, Ez - компоненты электрического поля; и, v, w —» Н,. Ну, Н- - компоненты магнитного поля. |