Ацюковский В.А. Общая эфиродинамика. — М.:Энергоатомиздат, 2003

В начало   Другие форматы (PDF, DjVu)   <<<     Страница 366   >>>

  

366

Здесь kp - коэффициент увеличения плотности эфира; kv - коэффициент пропорциональности между коэффициентом увеличения плотности эфира и скоростью внешнего потока эфира vM, пропорциональной значению магнитной индукции В.

Изменение давления на том участке электрона, кольцевое движение в котором совпадает с движением проводника, составляет

АЛ = кррэе + vn)2, (8.151)

а на том участке, где кольцевое движение имеет противоположное движению проводника направление, изменение давления составит

AP2 = kpp3(ve-vn)2, (8.152)

где vK - скорость кольцевого движения на поверхности электрона; vn -скорость перемещения проводника.

Разность этих давлений составит

АР = АР! - АР2 = 4крр3 ve Vno = 4kvvevMvn, (8.153)

а величина момента, разворачивающего главную ось электрона в направлении оси проводника,

М= APsere = 4kyvevuvnSere, (8.154)

где Se - эквивалентная часть поверхности электрона, испытывающая превышение давления от набегающего потока; ге - радиус электрона.

Поворот всех электронов создаст электродвижущую силу в проводнике, пропорциональную этому углу поворота, а сам угол поворота электрона ае будет пропорционален разворачивающему моменту

Е ~ ае ~М~ vMvn~Bvn, (8.155)

напряжение на всей длине проводника / будет равно

e = El = Blvu. (8.156)

8.3.5. Взаимодействие постоянного тока и магнита

Взаимодействие постоянного магнита с магнитным полем Земли известно с древних времен. Взаимодействие же магнитной стрелки с

367

магнитным полем, создаваемым постоянным током, текущим по проводнику, было открыто датским физиком X. К. Эрстедом только в 1820 г. [2, 3]. Именно это открытие вызвало большое число исследований, которые в конечном итоге привели к созданию электродинамики и электротехники. Опыт Эрстеда показал, что намагниченная стрелка, помещенная над проводником с током, отклоняется и устанавливается поперек проводника (рис. 8.18, а).

Механизм взаимодействия ламинарного потока эфира, создаваемого током, проходящим по проводнику, и осевой составляющей магнитного потока, создаваемого стрелкой компаса, виден из (рис. 8.16, б). При параллельных потоках градиент скоростей существенно меньше, чем при антипараллельных потоках, отсюда и характер взаимодействия. Не исключено, что вихревая составляющая также участвует во взаимодействии магнитной стрелки с магнитным полем проводника, но эта составляющая должна играть вспомогательную роль.

С позиций эфиродинамических представлений объяснение этого явления заключается в том, что в нем проявляется взаимодействие

между потоками эфира, создаваемыми вокруг проводника с током ориентированными в пространстве электронами, главная ось которых частично развернута в направлении оси проводника, и поверхностью доменов железа, ориентированных вдоль оси стрелки.

Рис. 8.18. Ввоздействию постоянного тока на магнитную стрелку (опыт Эрстеда): а - схема опыта; б - взаимодействие поля магнитных доменов

стрелки и магнитного поля проводника с током